Топ важных тем для ЦТ/ЦЭ по физике

Всем, всем, всем, всем большойбольшой большой привет. Извиняюсь то, что мы

большой привет. Извиняюсь то, что мы немножечко опоздали. Произошла такая

немножечко опоздали. Произошла такая техническая неполадочка. Вылетел мой

техническая неполадочка. Вылетел мой профиль ютубовский из OBS. Да, я его не нашёл тут. Не надо было заново в него

нашёл тут. Не надо было заново в него входить. Вот пока мы вошли, вот это вот

входить. Вот пока мы вошли, вот это вот всё время у нас заняло. И вот мы вошли, я запустил трансляцию. Всё должно быть о'кей. Давайте мы напишем э- плюсики

о'кей. Давайте мы напишем э- плюсики либо словами то, что в чат, что вы меня уже видите, что вы меня уже слышите, чтобы я понял то, что всё точно,

>> точно в порядке и будем с вами начинать.

Я пока что перевешу микрофон вниз, потому что я могу иногда, когда объясняю кричать, и он тогда слишком такой слишком громкий, я думаю. От того, что я его перевесил, звук такой слишком громкий.

>> Звук хуже не станет. Да. Вот я

посмотрел. Вот всё вижу то, что вы меня видите и слышите. Давайте будем

переходить к нашему сегодняшнему занятию. Сразу отвечу в чат. Вот пишут,

занятию. Сразу отвечу в чат. Вот пишут,

будет ли запись стрима. Запись стрима у нас с вами будет сохраняться, если мы соберём, ну, давайте 100 лайков. 100

лайков мы собираем. Запись стрима

остаётся. Я вижу, уже их 40. Осталось

всего лишь 60 каких-то лайков, и эта запись останется с вами навсегда. Итак,

что мы Ух ты! Что мы сегодня с вами делаем? Мы сегодня разбираем темы,

делаем? Мы сегодня разбираем темы, которые всегда точно есть в и по физике в рамках нашего марафона РЦ. Если вы

смотрите этот стрим и не подписаны на мой Telegram-канал, где он проходит, то переходите и подписывайтесь. Вот. А мы

будем начинать. Первое, что мы будем разбирать - это меня. Вообще не люблю -э показывать вот себя и говорить про себя.

Мне это кажется очень таким, знаете, как будто я сам себя хвалю что-то. Вот. Но

неважно. Если вы меня видите в первый раз, то меня зовут Никита. Я

преподаватель физики на курсах кедр, которые готовят к ЦТ и Ц по всем предметам, кроме географии. Вот я

закончил физический факультет БГУ. Я

уже, в принципе, 5 лет преподаю физику, занимался просто репетиторством индивидуальным, работал в школе, успел поработать, а занимался репетиторством

на курсах и до сегодняшнего дня, слава богу, занимаюсь. Вот это, если вы меня

богу, занимаюсь. Вот это, если вы меня не знали, у меня есть свой курс подготовки к ЦТ иц по физике. А если

захотите на него записаться, то это можно сделать по ссылкам у меня в ТГ либо по ссылке в описании этой трансляции.

Вот всё про себя сказал, себя немножечко облил вот так вот хорошими словами.

Поэтому давайте будем переходить к теме нашего занятия, к первой теме. Первое,

что мы с вами разберём, это равнокоренное движение. Смотрите, в

принципе, у нас с вами движение в физике бывает равномерное и неравномерное.

Равномерное движение - это движение, когда скорость тела сохраняется, скорость остаётся постоянной.

Неравномерное движение - это движение, при котором скорость постоянно как-то меняется. Так вот, одной из

меняется. Так вот, одной из разновидностей частным случаем неравномерного движения является движение равноускоренно. Это движение,

движение равноускоренно. Это движение, при котором скорость за любые равные промежутки времени меняется на одинаковую величину. Что это значит?

одинаковую величину. Что это значит?

Представьте, у вас двигается тело, например, машина, и она двигается со скоростью 1 м вску. Проходит 1 секунда,

и скорость машины уже 2 м/с. Проходит

ещё 1 секунда. Скорость машины уже 3 м вс. Я думаю, видна закономерность, то,

вс. Я думаю, видна закономерность, то, что каждую секунду к скорости машины добавляется 1 м/с. Добавляется какая-то

постоянная величина. Такое движение у нас называется равноускореном. Вот эта

величина, которая добавляется к скорости, называется ускорением. Это

векторная физическая величина, которая показывает, как быстро меняется скорость. Обозначается ускорение у нас с

скорость. Обозначается ускорение у нас с вами буквочкой А и измеряется ускорение в метрах вскун.

Чтобы найти ускорение, нам надо от конечной скорости на каком-то промежутке отнять начальную скорость и поделить на время, за которое эта скорость

поменялась. Это формулка вот основная.

поменялась. Это формулка вот основная.

Она обведена у нас здесь в такую зелёненькую рамочку. Собственно, из этой

зелёненькую рамочку. Собственно, из этой формулы мы посмотрели, а, ну, не посмотрели, можем понять, почему ускорение измеряется в метрах в секунду.

Вверху у нас стоит скорость, которая измеряется в метрах в секунду и делится ещё на секунду. Получается секунда дели на секунду, секунда в квадрате. О'кей?

Разобрались с размерностью, разобрались, что такое ускорение. А направлено

ускорение, поскольку это векторная величина, так же как и изменение скорости. Это мы с вами тоже должны

скорости. Это мы с вами тоже должны запомнить. Далее, если мы хотим

запомнить. Далее, если мы хотим посмотреть, чему равняется скорость в какой-то момент времени при движении тела, при равнокоренном движении, то нам

вот из этой формулы надо просто выразить эту скорость. Давайте мы это сделаем.

эту скорость. Давайте мы это сделаем.

Если выразить скорость V, то мы получим, что она равняется V нулевое плюс ускорение умножить на время. Это

уравнение для скорости в векторном виде.

То есть оно показывает, как меняется именно вектор скорости. Но мы чаще всего используем проекцию этого уравнения на какую-то ось. Если у нас движение

какую-то ось. Если у нас движение равномер ой простите равноускоренное прямолинейное, то, в принципе, нам нужна только одна ось. Назовём её осью иксов.

Вот у меня ось иксов. И по этой оси, вдоль этой оси двигается тело. Если я

спроецирую это уравнение на ось иксов, то, ну, собственно, я просто получу индексы рядом с обозначениями, да? Vx =

V0X + AXT.

А V0X - это проекция начальной скорости на выбранную нами ось иксов, а X - это проекция ускорения на выбранную нами

ось. Как вы видите, проекция скорости

ось. Как вы видите, проекция скорости может быть как положительной, так и отрицательной. Если у меня проекция

отрицательной. Если у меня проекция ускорения например будет отрицательная, то со временем проекция скорости станет равна нулю, а затем

станет отрицательной. Что означает

станет отрицательной. Что означает проекция скорости стала отрицательной?

Что значит проекция ускорения отрицательная? Это значит, что вектор

отрицательная? Это значит, что вектор направлен противоположно оси, которую мы выбрали. Например, тело начинает

выбрали. Например, тело начинает двигаться из вот этой вот точки x0 с начальной скоростью проекция, которой положительно. Это значит, у нас

положительно. Это значит, у нас начальная скорость направлена вдоль оси иксов, а проекция ускорения отрицательна. Я нарисую вот так вот, то,

отрицательна. Я нарисую вот так вот, то, что она направлена против оси иксов. Это

значит, что тело будет замедляться, скорость будет уменьшаться, пока она не уменьшится, до нуля в какой-то точке. и

тело развернётся и начнёт двигаться против оси иксов. Когда о когда оно начнёт двигаться против оси иксов, то проекция скорости у этого тела станет

отрицательной, потому что она уже будет направлена противоположно оси иксов.

Сколько нас человек смотрит? 95, а лайки собираются 79. Ещё 21 лайк, и стрим

собираются 79. Ещё 21 лайк, и стрим сохраняется. Начнёт двигаться против оси

сохраняется. Начнёт двигаться против оси иксов, и тогда проекция скорости будет отрицательна. О'кей. Поговорили про

отрицательна. О'кей. Поговорили про

уравнения зависимости скорости от времени. Какие ещё мы должны знать

времени. Какие ещё мы должны знать уравнения для описания равноускоренного движения? Во-первых, это уравнение для

движения? Во-первых, это уравнение для перемещения. Давайте запишем для

перемещения. Давайте запишем для проекции перемещения. Давайте я подсотру

проекции перемещения. Давайте я подсотру и, в принципе, перенесу вот здесь вот уравнение, которое мы должны знать. Vx -

это V0x + AXt. Второе уравнение, которое мы должны знать - это уравнение зависимости проекции перемещения от

времени. Оно выглядит у нас с вами

времени. Оно выглядит у нас с вами следующим образом. RX = V0XT

следующим образом. RX = V0XT + Ax² / 2. Заметьте то, что от времени у нас

/ 2. Заметьте то, что от времени у нас уже зависимость квадратичная. О'кей.

Проекция перемещения - это проекция вектора перемещения на ось иксов. Это

означает, что если у нас тело начинало движение из какой-то точки x0 и доехало до точки X, то перемещение будет

выглядеть вот так вот. сам вектор

перемещения R, а проекция перемещения - это будет длина, которая у нас находится

между вот этими вот точками X0 и X. x0 и

X. Опять же, если вектор перемещения направлен в сторону выбранной нами оси иксов, то проекция перемещения положительная. Если он будет направлен

положительная. Если он будет направлен противоположно, то проекция перемещения будет отрицательной.

Чаще всего, если нам, например, надо найти путь, который был пройден телом, то проекция перемещения, проекция перемещения, а, вернее, её

модуль будет равен пути. Но не всегда.

Давайте даже подпишу, не всегда.

Не всегда. Почему? Что такое путь? Путь

- это, во-первых, скалярная величина. Он

не может быть отрицательным. Далее, путь

показывает длину траектории, по которой двигалось тело. Перемещение - это же

двигалось тело. Перемещение - это же вектор, который соединяет начальное и конечное положение. Это означает, что

конечное положение. Это означает, что равняться они будут вот в таком вот виде, в котором я написал, только тогда, когда тело двигалось по прямой и никуда

не разворачивалось. То есть вот в этом

не разворачивалось. То есть вот в этом случае, который я нарисовал, у нас проекция перемещения, её модуль будет равен пути. Но если же тело развернётся

равен пути. Но если же тело развернётся и начнёт двигаться против оси, то в таком случае проекция перемещения будет

меньше пути. Например, тело будет

меньше пути. Например, тело будет двигаться вдоль оси иксов из точки x0, а будет замедляться до координаты X1,

там скорость станет равна нулю, и тело развернётся и начнёт двигаться против оси иксов, дойдёт вот здесь вот до точки X.

Тогда проекция перемещения будет равна вот этой вот длине, а путь будет равен вот это расстояние,

пройденное до x1, плюс расстояние, пройденное от x1 до вот этой вот точки X. То есть обращайте внимание на эти

X. То есть обращайте внимание на эти моменты. Если у вас проекция ускорения

моменты. Если у вас проекция ускорения отрицательная, то задумайтесь, а не развернётся ли тело к тому моменту, к которому вам надо найти путь. Если не

развернётся, пожалуйста, ищите проекцию перемещения, приравнивайте их. Если

развернётся, то вы будете должны найти точку, в которой оно развернётся, чтобы вот таким вот образом посчитать, какой будет пройден путь. О'кей? Давайте

напишем, что у нас всё нормально. Если у

вас всё нормально в чате, а то я так не смотрел в него, может у вас есть какие-то вопросы, вы во время стрима можете также задавать вопросы, если они у вас появляются.

Вот я буду читать, я буду отвечать.

Напишите, всё ли нормально, всё ли круто, всё ли классно, всё отлично. Кстати, 109 лайков надо

всё отлично. Кстати, 109 лайков надо было, наверное, больше просить, но вы всё равно ставьте ставьте лайки. Надо

было просить 150, наверное.

О'кей. Всё отлично. Круто, да? О'кей.

Это вторая формула, которую мы разобрали, которую нам необходимо знать.

Третья формула - это кинематическое уравнение. Кинематическое уравнение.

уравнение. Кинематическое уравнение.

Давайте я поменяю цвет. Другой возьму,

не зелёный, а как был серый.

Кинематическое уравнение у нас показывает зависимость координаты от времени. Его легко очень вывести, если

времени. Его легко очень вывести, если вы знаете второе уравнение, потому что проекция перемещения - это x - x0. x0

просто переносите в ту сторону и получаете, что у вас x = x0 + v0xt

+ axтt² / 2. То есть отличается оно от уравнения проекции перемещения только тем, что в начале добавляется x0 и всё.

О'кей. И последнее, четвёртое уравнение, которое вот прямо надо нам знать - это уравнение, которое, ну вот, я не знаю, как его назвать. Я его всё время называю по-разному. Может, вы видели где-то вот

по-разному. Может, вы видели где-то вот прямо какое-то определённое название, либо скажете, как вы его называете. Я

его вроде бы называю уравнение разности квадратов скоростей. Это уравнение,

квадратов скоростей. Это уравнение, которое позволяет нам при равнокоренном, прямолинейном движении найти там

ускорение либо перемещение, не зная времени движения. Как оно выглядит? Vx²

времени движения. Как оно выглядит? Vx²

- V0X² = 2xrx.

Это наше с вами четвёртое уравнение, которое мы тоже сегодня будем использовать. А заметьте, опять же,

использовать. А заметьте, опять же, здесь нет времени, то есть можно искать какие-то характеристики, если вы не знаете, сколько по времени тело двигалось. Формула пути без времени. Ну,

двигалось. Формула пути без времени. Ну,

можно так назвать. Каждый называет

по-разному.

О'кей. Запоминаем формулы. Сегодня буду

пытаться всё делать кратко, чтобы мы успели все-все темы разобрать, которые у нас есть, и не засиживаться на там 4-5 часов. Всё-таки и вас, и себя хочется

часов. Всё-таки и вас, и себя хочется пожалеть.

Четвёртая формула подойдёт для движения по окружности.

Мм, что это у нас?

Ну, я думаю, да, честно, я не сталкивался, чтобы её можно было, ну, чтобы её надо было применять для движения по окружности, но, возможно, да. Не знаю, зачем ты это

спрашиваешь. Что ещё раз можно найти с

спрашиваешь. Что ещё раз можно найти с помощью четвёртой формулы? Всё, что в неё входит. Можно найти проекцию

неё входит. Можно найти проекцию перемещения, можно найти ой, вот проекция перемещения, можно найти проекцию ускорения, можно найти начальную и конечную скорость, не зная

время. А бывают такие задачи, где вы

время. А бывают такие задачи, где вы знаете, например, тормозной путь машины, а можете найти её ускорение, но не знаете, сколько она по времени тормозила. И тогда вот эта вот формула

тормозила. И тогда вот эта вот формула помогает вам найти, например, а начальную скорость движения машины до того, как она начала тормозить.

О'кей. Теперь давайте посмотрим, как выглядят графики всех вот этих вот величин. Итак, начнём мы с вами, ну, с

величин. Итак, начнём мы с вами, ну, с самого простого. Начнём с графика

самого простого. Начнём с графика ускорения. Поскольку мы рассматриваем

ускорения. Поскольку мы рассматриваем равнокоренное движение, то ускорение у нас будет постоянно. Ускорение меняться

не будет. А если проекция ускорения положительная, то это будет просто какая-то прямая линия, перпендикулярная оси. ускорений, которая находится выше

оси. ускорений, которая находится выше оси времени. Если проекция ускорения

оси времени. Если проекция ускорения отрицательная, то это, соответственно, будет какая-то прямая линия, перпендикулярная оси ускорений уже ниже

оси времени. Вот это пускай будет 2

оси времени. Вот это пускай будет 2 м/с², а вот это -3. Ну, я думаю, тут понятно, тут ничего даже объяснять не надо.

Далее, а зависимость проекции скорости от времени. Давайте вспомним уравнение

от времени. Давайте вспомним уравнение ещё раз. Vx = v0x + axt. Мы видим то,

ещё раз. Vx = v0x + axt. Мы видим то, что это линейная зависимость, похожая на

что? Похожея на y = b + kx. Поменял их

что? Похожея на y = b + kx. Поменял их

местами. Вместо икса у нас стоит время, вместо игре vx. Коэффициент угловой - это наше с вами ускорение. Получается,

графиком зависимости проекции скорости от времени будет линейная зависимость. Начинаться она будет на оси

зависимость. Начинаться она будет на оси скоро скоростей из точки, которая равняется начальной скорости. Например,

вот здесь вот будет начинаться.

Начальная скорость была 2 м/ску.

И в зависимости от знака проекции перемещения график будет идти либо вверх, либо вниз. Если проекция

перемещения положительная, график пойдёт вверх.

Если проекция ускорение отрицательная, то график пойдёт вниз, и это будет какая-то вот такая линейная зависимость.

О'кей. Также запоминаем то, что из графика проекции скорости от времени можно найти проекцию перемещения.

Находим площадь под графиком, и эта площадь будет равна проекции перемещения.

Далее график, собственно, проекции перемещения от времени. RX равняется V0x + Ax²

на 2. Мы видим, это квадратичная

на 2. Мы видим, это квадратичная зависимость, то есть графиком будет парабола некоторая, да, которая будет

исходить из начала координат.

И в зависимости, опять же, от знака проекции ускорения, ветви этой параболы будут идти там либо вверх, либо вниз.

Это такие два самых базовых случая, когда здесь ax > 0, здесь ax < 0. Думаю,

тоже это должно быть понятно.

О'кей. И график зависимости координаты тела от времени. x = x0 + v0xt

+ axt² на 2. Это будет тот же самый график, но сдвинутый по вертикальной оси

на величину равную x0. То есть, если у меня x0 будет равняться нулю, график будет точно такой же.

Если x0 не равняется нулю, пускай он будет равняться пти, да, 5 м, то график будет исходить из точки 5 м, но по-прежнему будет некоторой

параболой. Пускай проекция ускорения

параболой. Пускай проекция ускорения будет отрицательной. Аx меньше 0.

будет отрицательной. Аx меньше 0.

Аx < 0.

О'кей.

Всё, что я вам хотел рассказать про равноускоренное движение, коротко я вам рассказал. Про графики мы с вами

рассказал. Про графики мы с вами поговорили. Давайте посмотрим задачки,

поговорили. Давайте посмотрим задачки, которые я подготовил, чтобы мы их с вами решили. Это для ускорения было. Ну, в

решили. Это для ускорения было. Ну, в

самом начале мы для ускорения график чертили, там, где была прямая перпендикулярная оси ускорений. А тут

подписано всё, для чего графики. Это для

проекции перемещения, это для координаты. Там у нас было до этого для

координаты. Там у нас было до этого для скорости, и самый первый был для ускорения.

Давайте как-нибудь поактивничаем в чате, поставим плюсики, если всё круто, классно и понятно, и тогда перейдём к задачкам.

Перейдём к задачам.

Как-то я почувствовал, что я начал как-то слишком быстро. Возможно, если я супер-спер быстрый для вас, то не знаю, напишите. Я буду помедленней. Если

напишите. Я буду помедленней. Если

помедленнее надо, тоже напишите то, что вам нормально такой темп держать.

О'кей, плюсики, без вопросиков. Идём

тогда с вами к задачкам. Итак, первая

простая задачка, которая у нас есть.

Материальная точка движется вдоль координатной оси. Показана зависимость

координатной оси. Показана зависимость проекции скорости от времени. Надо найти

проекцию ускорения. Итак, вообще мы видим то, что у нас скорость от времени зависит по линейному закону, да, по

линейному закону. Это линия.

линейному закону. Это линия.

Это значит, что проекция ускорения у нас постоянна. Это движение равнокоренное.

постоянна. Это движение равнокоренное.

Нам просто это не сказали в условии, да, но вот мы делаем такой вывод, то, что это движение равноускоренное. Поскольку

это движение равноускоренное, в любой момент времени ускорение будет одно и то же. А это что значит? А это

значит, я могу взять любые, абсолютно две точки из этого графика и с помощью этих точек найти проекцию ускорения.

Проекция ускорения АX будет равняться Vx - V0X делить на время Т, за которое скорость поменялась.

Беру рандомные две точки. Давайте

возьмём, а, не знаю, вот такую вот точку и возьмём вот такую вот точку. Ну,

абсолютно рандомная.

И будем подставлять в эту формулу.

Конечная скорость. Вот я взял эту точку.

Конечная скорость. Опускаю

перпендикулярчик. 6 м/с

минус начальная скорость. Начальная

скорость, её проекция, вернее, -6 м/с.

Значит, я отнимаю начальную скорость мину -6.

За какое время поменялась скорость? -6

начальная скорость была в момент времени 0 секунд. А стала она 6 м/с в момент

0 секунд. А стала она 6 м/с в момент времени 4 секунды. То есть за 4 секунды поменялось. Делю на 4. Получаю вверху

поменялось. Делю на 4. Получаю вверху

12. минус на минус даёт плюс делить на 4 - это 3 м/с².

Это третий вариант ответа. Опять же

повторяю, движение равно ускоренное, поэтому вы могли взять какие-то другие две точки, не обязательно эти, но получили бы вы абсолютно такой же ответ.

Абсолютно такой же ответ. О'кей, вижу,

вы молодцы, писали третий вариант ответа.

Пойдём к следующей задачке. Если у вас возникают во время решения вопросы, вы их можете задавать. Будет ли сегодня электростатика? А я же писал, у нас

электростатика? А я же писал, у нас будут темы, которые я вчера скинул в виде файликов. Можешь зайти в

виде файликов. Можешь зайти в Telegram-канал и посмотреть, а какие темы были. А есть разница, на какой оси

темы были. А есть разница, на какой оси брать числа.

Интересный вопрос. А

числа для скорости ты берёшь на оси скорости.

Числа для времени ты берёшь на оси времени. Вот у тебя ось скоростей.

времени. Вот у тебя ось скоростей.

То есть всё, что на этой оси находится, все числа - это проекции скорости в какой-то момент времени. Все числа,

которые на горизонтальной оси находятся - это у тебя ось времени. Они отвечают

за время. Соответственно, числа для скорости ты берёшь с вертикальной оси.

Числа для времени ты берёшь с горизонтальной оси.

О'кей.

Можно ли было ускорение найти как тангенс? Можно. У тебя же y =

тангенс? Можно. У тебя же y = kx + b. K - это что? Это тангенс угла

наклона, да, графика горизонтали. А, а у нас vx равняется. Аэ, получается, вот здесь вот

равняется. Аэ, получается, вот здесь вот будет + v0x, если переписывать прямо соответствующее под соответствующим. А

вот здесь вот axt и выполняет роль вот этого наклонного коэффициента, который тоже будет равняться тангенсу альфа.

Так что, да. О'кей. Далее.

Кинематический закон движения тела вдоль оси О имеет вид вот такой. Данны числа

ABC. За промежуток времени от 1но секунды до 9 секунд тело пройдёт. Путь

равный. Не замечаете? Какая-то знакомая

задачка может быть, да? А не знаю, где я её видел. М, ну вот где-то видел точно.

её видел. М, ну вот где-то видел точно.

Итак, задачку эту мы с вами можем решать двумя способами. Аэ, какой способ

двумя способами. Аэ, какой способ первый? Смотрите, оп, вернулся назад.

первый? Смотрите, оп, вернулся назад.

Какой способ первый? Нам надо

посмотреть для начала, что у нас проекция ускорения будет отрицательной, потому что вот здесь C отрицательная, C

стоит перед T², а перед Т² стоит у нас в кинематическом уравнении, а X / 2.

Соответственно, проекция ускорения будет отрицательной. А это значит, в какой-то

отрицательной. А это значит, в какой-то момент времени тело развернётся и начнёт двигаться против оси. Значит, нам надо посмотреть, произойдёт ли это вот в

момент времени от 1ного до 9 секунд.

Если произойдёт, то, соответственно, ищем путь так, как я вам объяснял, когда мы разбирали теорию. Как определить,

развернётся ли тело к моменту времени 9 секунд? Сначала нам надо будет найти

секунд? Сначала нам надо будет найти зависимость скорости от времени и найти, в какой момент времени скорость станет равна нулю. Потому что когда скорость

равна нулю. Потому что когда скорость равна нулю, тело в этот момент разворачивается и начинает двигаться против оси. Для этого нам с вами надо

против оси. Для этого нам с вами надо понять, чему равняется начальная скорость, проекция её и и проекция ускорения. Смотрите, кинематический

ускорения. Смотрите, кинематический закон в общем виде у нас как выглядит?

x0 + v0x + ax t² / 2.

У нас перед t стоит коэффициент b.

Тут у нас перед t стоит v0x. Это значит

это одно и то же. V0X = b = 6 м/с.

Нашли проекцию начальной скорости. Перед

t квадра в верхнем уравнении у нас стоит C.

В кинематическом уравнении ax / 2. Это

значит ax / 2 = c. Соответственно

проекция ускорения отсюда равняется 2c.

То есть 2 на -05 - это -1 м/с².

Нашли проекцию ускорения, нашли проекцию начальной скорости.

Тогда проекция скорости зависит от времени как v0x - это 6 м/с

п axt + -1 x t, то есть -1.

Ищем теперь, в какой момент времени тело развернётся. Для этого мы должны

развернётся. Для этого мы должны приравнять вот это к нулю.

Когда приравниваем, видим 6 = 1Т, соответственно, Т равняется 6 секунд.

В момент времени 6 секунд тело развернётся, начнёт двигаться против оси иксов. Замечательно. О'кей. Рисую вот

иксов. Замечательно. О'кей. Рисую вот

эту вот ось иксов.

Начальная точка у нас а равняется 3 м, да? Вот это а оно равняется xну.

да? Вот это а оно равняется xну.

То есть xнуе - это 3 м.

А координата тела в момент времени 1 секунду. Как мы её ищем? В

секунду. Как мы её ищем? В

кинематическое уравнение подставляем 1 секунду. Получаем, что Давайте я его

секунду. Получаем, что Давайте я его перепишу уже с числами,

да? Давайте я, в принципе, сотру. x = 3

да? Давайте я, в принципе, сотру. x = 3 + 6т - 05т².

Координата тела в момент времени 1 секунда - это 3 + 6

- 0,5 x 1².

Это 3 + 6 9 - 0,5 8,5 м.

Я могу делать вычислительные ошибки, если вы их замечаете, поправляйте меня, пожалуйста. То есть в момент времени 1

пожалуйста. То есть в момент времени 1 секунда тело находится в точке с координатой 8,5 м.

В момент времени 6 секунд, когда тело будет разворачиваться, в какой точке тогда будет находиться тело? Давайте вот

это тоже я уже подсотру. Мы это уже воспользовались вот этим вот.

Стираю.

Ух ты, упал, упал стиус.

Вот это трагедия.

X от 6 секунд равняется 3 + 6 x 6 - 0,5 x 6². Сейчас вы поймёте, если кто-то ещё

x 6². Сейчас вы поймёте, если кто-то ещё не понимает, зачем мы это делаем.

Получается 3 + 36 - 0,5 на 36. 0,5 на 36 - это что ли 18,

да? -18.

да? -18.

Значит, в момент разворота тело находится в точке с координатой 21 м.

И в момент времени 9 секунд тело будет находиться в какой координате? 3 + 6 на

9 - 0,5 на 9².

Это сколько?

Ой, уже надо в фотомес заходить. Не могу

я без него жить. 3 + 6 на 9 - 0,5 x 9².

Это 16,5 м.

Точка где-то вот здесь вот X3 16,5 м.

Итак, теперь смотрим, какой путь был пройден этим телом. Нам надо найти путь от 1но секунды до девяти.

В первую секунду тело было вот в этой координате.

Затем тело переместилось в координату 21 м, развернулось и к моменту времени 9

секунд перешло в точку с координатой 16,5 м. То есть весь путь, который был

16,5 м. То есть весь путь, который был пройден телом, складывается из вот этой

разницы x2 - x1, вот этой верхней, да, плюс путь, который был пройден вот здесь

вот. X2 - x3.

вот. X2 - x3.

Подставляем, что мы получим. S = 21 - 8,5 21 - 8,5

втомс что-то лагает. Это 12,5

плюс 21 - 16,5 это 4,5.

Складываем 12,5 и 4,5, получаем 17 м.

Это и будет пройденный путь.

То есть в этой задачке вас пытались обмануть жёстко, жёстко, а хотел другое слово сказать. жёстко обмануть на том,

слово сказать. жёстко обмануть на том, что вы не заметите, что тело развернулось, и просто подставите V0Т

+ AT² / 2. И это получится неправильный ответ.

О'кей, мы разобрали первый способ решения этой задачки. Есть второй

способ, который мне нравится больше, наверное, потому что он легче. Давайте

теперь разберём второй способ. Второй

способ у нас графический. Давайте я

сначала спрошу, есть ли у вас вопросы по этому способу? Напишите в чат.

этому способу? Напишите в чат.

Почему развернулась? Потому что проекция ускорения у нас отрицательная.

И если ты приравняешь проекцию ускорения к нулю, то ты заметишь то, что в момент времени 6 секунд скорость станет равна

нулю. То есть скорость была большой,

нулю. То есть скорость была большой, ускорение направлено против скорости.

Скорость уменьшается, уменьшается, уменьшается. Когда она уменьшится до

уменьшается. Когда она уменьшится до нуля, ускорение начнёт её увеличивать только уже против оси. Она начнётся

увеличиваться против оси. То есть тело двиглось двигалось двигалось сделала разворот и начало двигаться против оси.

Почему ещё считали X отше? Что он даёт в момент времени? 6 секунд тело

момент времени? 6 секунд тело развернётся.

Тело развернётся.

Это значит, оно уже начнёт двигаться против оси иксов, и перемещение будет меньше, чем пройденный путь.

Мы нашли точку, в которой тело развернётся, чтобы понять, чему будет равняться путь. Найти путь, который тело

равняться путь. Найти путь, который тело прошло до точки разворота. Вот это X2 - это координата в момент времени 6

секунд. И потом к этому пути прибавить

секунд. И потом к этому пути прибавить путь, который тело пройдёт после точки разворота. Для этого мы нашли X3 - это

разворота. Для этого мы нашли X3 - это координата тела в момент времени 9 секунд.

То есть нашли, чтобы понять, в какой точке тело развернётся, чтобы не попасть в ловушку с путём.

Второй способ.

Второй способ, как я сказал, графический. Смотрите, мы можем найти,

графический. Смотрите, мы можем найти, мы уже, в принципе, это сделали, а зависимость проекции скорости от

времени. Vx - это 6 - 1

времени. Vx - это 6 - 1 Построить график этой зависимости.

Построить график этой зависимости. Vx.

Вот здесь вот координата T.

А начальная точка будет 6 м в секунду.

Затем график пойдёт как-то вниз.

Найти вот это вот пересечение, когда скорость будет равна нулю. Когда она

будет равна нулю? Когда время Т равняется 6 секунд. То есть вот здесь время 6 секунд. И найти скорость в

момент времени 1,9 секунд. Скорость в

момент времени 1 секунда. Её проекция

это 6 - 1 - это 5 м в секунду. Проекция

скорости в момент времени 9 секунд. Это

6 - 9.

Это -3 м/с.

Поставить эти точки на график 5 м/с. Ну

это где-то вот здесь вот пускай будет.

Не обязательно соблюдать масштаб.

Да, это в момент времени 1 секунда и в момент времени 9 секунд. Пускай это

здесь будет. -3 м вску равняется проекция скорости.

И найти путь как сумму площадей под графиком скорости в момент времени от 1ной до 9 секунд.

То есть площадь вот этого прямоугольного треугольника и площадь вот этого прямоугольного треугольника.

Получается, весь путь будет равняться 1/2 умножить один катет. Вот этот жирненьким выделяю,

один катет. Вот этот жирненьким выделяю, он равняется 5. Второй катет равняется 6 - 1, тоже 5

плюс 1/2.

Вот этот катет теперь выделяю от шести до девяти. Его длина три. На вот этот

до девяти. Его длина три. На вот этот вот катет мы ищем как бы площадь, поэтому по модулю берём. Он по модулю равняется трём.

И получается 12,5 плюс 9 на 2 4 по и в сумме получаем всё те же

17 м. Это второй графический способ

17 м. Это второй графический способ нахождения пути в этой задачке.

Откуда 6 - 1Т? А, понял. Всё

замечательно. О'кей, переходим к следующей задачке. Вы пока что напишите

следующей задачке. Вы пока что напишите в чат, какой способ вам больше понравился, каким способом вы на РТ решали эту задачку, если вы ходили на РТ.

Следующая задачка. Тело двигалось вдоль оси О. На рисунке представлен график

оси О. На рисунке представлен график зависимости пути, пройденного телом при равноускоренном прямолинейном движении от времени Т. Если с момента начала

отчёта времени прошло 6 секунд, то модуль перемещения тела за это время равен. Итак, а, во-первых, обратим

равен. Итак, а, во-первых, обратим внимание на то, что это как будто бы две склеенные параболы, да? Вот идёт одна красная парабола,

да, и потом начинает идти какая-то из этой точки подниматься уже другая парабола.

Почему такой странный график?

Если бы мы нарисовали для данного движения график зависимости проекции перемещения от времени, он бы выглядел у нас следующим образом:

хоп, хоп.

То есть вот эта вот точка, где одна парабола сменяется на другую, это место, в котором тело разворачивается.

И поскольку путь не может быть отрицательным, в отличие от проекции перемещения, поскольку путь не может уменьшаться во время движения, в отличие

от перемещения, то вот эту вот часть, вот эту вот часть зелёненькую просто взяли и отзеркалили относительно получается

какой оси.

Блин, сейчас боюсь математически дураком вы меня почитаете. вокруг вот этой оси относительно неё, и она стала идти вот таким вот образом, как на верхнем

графике.

Как на верхнем графике.

То есть это движение, при котором у нас начальная скорость начальная скорость больше нуля, а проекция проекция начальной скорости,

простите, а проекция ускорения меньше нуля. И как в прошлой задачке, тело

нуля. И как в прошлой задачке, тело двигалось вдоль оси иксов, начиная откуда-то отсюда, замедлялось, замедлялась, замедлялась, дошло до точки

разворота и начало двигаться в противоположном направлении.

Но путь он никогда не уменьшается. Если

ты продолжаешь движение, путь всегда увеличивается. Поэтому вот здесь вот он

увеличивается. Поэтому вот здесь вот он не пошёл вниз, а отзеркалился и продолжил идти вверх.

Какой мы тогда делаем вывод из этого графика? До разворота, до разворота

графика? До разворота, до разворота телом был пройден путь 8 м, потому что в этой точке у нас вот перегиб находится,

да, перегиб этого графика.

Значит, вот это вот равняется 8 м.

Обратная как бы задачка прошлой. 8 м он пошёл, прошёл до точки разворота. После

этого перегиба тело разворачивается и двигается уже против оси.

К моменту времени 6 секунд против оси тело успело пройти 2 м от 8 до 10

секунд. Вот момент времени 6 секунд. Это

секунд. Вот момент времени 6 секунд. Это

вот эта вот жирненькая зелёная точка.

И за вот эти 2 секунды тело успело от 8 до 10 м пройти. То есть в противоположную сторону.

успела пройти 2 м, тогда перемещение тела будет равняться чему? Смотрите, из третьего класса вот

чему? Смотрите, из третьего класса вот такая вот штучка, помните, рисовали?

Всё, там одно и второе. Как найти тогда а перемещение тела вот к этому моменту

времени 6 секунд? от большого от 8 м отнять маленькое 2 м. Получается ответ 6 м.

Получается ответ 6 м.

Какие есть вопросы по этому заданию?

Есть ли они?

Если нет, переходим дальше.

Не тяжко.

Ну, это хорошо, если не тяжко, да.

Напишите, кстати, в чат, сколько вы набрали на первом РТ. Всем уже явно пришли, ну, 100% пришли всем результаты.

Уже второй этап начался. Напишите,

насколько вы написали первое РТ.

Пока вы это пишите, я воспользуюсь моментом и приглашаю вас на свой февральский курс по подготовке к ЦТц по физике. В феврале мы будем проходить

физике. В феврале мы будем проходить мега-много тем. Это оптика, это основы

мега-много тем. Это оптика, это основы ядерной физики, основы квантовой физики и писюлечка, там основы специальной теории относительности. Это в

теории относительности. Это в спецификации есть, поэтому поговорить про это надо. У нас занятия проходят онлайн вот так вот, как вы меня сейчас видите. Восемь занятий в месяц, которые

видите. Восемь занятий в месяц, которые по длительности примерно от полутора часа идёт. И на занятии мы разбираем

часа идёт. И на занятии мы разбираем теорию и решаем задачки из тренажёра, там, из ЦТЦ, различных АРТ. После

занятия вы получаете домашку, которая находится в Telegramботе. Выглядит она

вот примерно следующим образом. Вот как

вот здесь вот на картинке. И там

собрано, э, собраны задания из ЦТЦ, РТ за последние лет 15. То есть вот столько заданий вы прорешаете по всем темам,

будете готовы э любую задачку из прошлого теста решить, если вы, естественно, усвоили занятие и досконально проработали домашнюю работу.

Также вы получаете книжку, в которой есть теория, которую я даю на занятии, чтобы вы могли это повторить ещё в таком текстовом формате, почитать, чтобы вы

могли и визуально, и текстово это всё укрепить. И, естественно, у нас есть

укрепить. И, естественно, у нас есть общий чат, куда ребята могут задавать вопросы, на которые я отвечаю. То есть

вы не остаётесь просто брошеные э ни с чем ни с кем. Вы остаётесь всё ещё со мной. Я всё ещё читаю чат, отвечаю на

мной. Я всё ещё читаю чат, отвечаю на вопросы и помогаю вам. Если у вас есть какие-то проблемы в домашке, а какие-то проблемы, вы не поняли что-то на занятии

и так далее, расписание вы можете увидеть вот здесь вот по дням, в какие дни у нас проходят занятия и в какое время. И занятия остаются в записи на

время. И занятия остаются в записи на месяц, ну, вернее, до конца учебного месяца. То есть весь февраль вы сможете

месяца. То есть весь февраль вы сможете смотреть занятия, если вы их вдруг пропустили, или если вы вдруг хотите пересмотреть занятия, что-то вы там не

поняли, либо хотите повторить. Вот. А

чтобы записаться на курс переходите либо по ссылке в описании этого Ютуба, сейчас посмотрю, есть, да, вот спускайтесь в описание, там где число зрителей, и там

записывайся на курс по этой ссылке и ссылка на сайт. Надо на неё перейти и оставить заявку на сайте. Стоимость вот

этого всего, что я перечислил, занятие плюс книжка плюс ДЗ плюс помощь в чате- это 184

руб. 184 эрки за всё, за всё это, за все

руб. 184 эрки за всё, за всё это, за все восемь занятий, за всё, что я перечислил.

Вот. А, о'кей. Жду вас на курсе. Кстати,

эти темы вы будете проходить ещё в школе, поэтому у вас есть шанс их выучить заранее, чтобы в школе ещё получить отличную оценку за четверть, за год. и повысить в аттестате свой балл.

год. и повысить в аттестате свой балл.

Одни плюсы. Одни плюсы. О'кей. Переходим

дальше. Переходим ко второму закону Ньютона. Смотрите, мы с вами знаем из

Ньютона. Смотрите, мы с вами знаем из первого закона Ньютона, что если на тело не действуют силы, либо они действуют, но их действие скомпенсировано, тело

находится в состоянии покоя либо равномерного прямолинейного движения.

Звучит, возможно, сложно, на деле просто. Если вы, а, возьмёте ручку и

просто. Если вы, а, возьмёте ручку и двумя одинаковыми силами будете её куда-то давить, и она, например, будет стоять на столе, чтобы она была, э,

чтобы сила тяжести была уравновешена с силой нормальной реакции опоры, то ручка никуда двигаться не будет. Это понятно,

да? Если я сижу на стуле, я никуда не двигаюсь, потому что, ну, действие сил на меня уравновешено. Это вот как бы у нас первый закон Ньютона. Получается,

что если не выполняется вот это вот условие, что силы уравновешены, то начнёт меняться скорость. Тело уже не будет находиться в состоянии покоя и в

состоянии равномерного прямолинейного движения. И

начнёт изменяться скорость, начнёт появляться ускорение, которое мы разобрали в прошлых слайдах, в прошлых задачках. И это ускорение зависит от

задачках. И это ускорение зависит от того, какая результирующая сила действует на тело и какая масса тела.

Выражается ускорение вот таким вот образом. Ускорение, с которым двигается

образом. Ускорение, с которым двигается тело, прямо пропорционально равнодействующей всех сил и обратно пропорционально массе.

Прямо пропорционально, значит, чем больше силы, тем больше ускорение.

Обратно пропорционально, значит, чем больше масса, тем меньше ускорение.

О'кей? Вот здесь мы сказали, что это результирующая сила. Что это значит?

результирующая сила. Что это значит?

Результирующая сила - это векторная сумма всех сил, действующих на тело. То

есть, если у меня есть тело, которое, не знаю, лежит на поверхности и на него действует там вниз, со стороны опоры N, вот здесь кто-то его

тянет с силой F, здесь на него ещё противоположно движению действует сила трения, то результирующая сила,

вот эта F, которая входит в формулу, это векторная сумма всех этих сил + mg + n п

давайте вот это f тяги будет, да, чтобы не было два одинаковых значения.

О'кей? А давайте теперь приведём эту формулу в более привычный нам вид. Более

привычный привычный вид. f, если отсюда её просто выразить, равняется ma. Мы

привыкли видеть её вот в таком вот виде.

И в таком виде мы используем её в задачах.

Итак, как мы используем второй закон Ньютона в задачках? Смотрите, есть такой базовый алгоритм, который для базовых

задач подходит на все 100%.

Вам надо, во-первых, нарисовать рисунок.

Давайте будем записывать, если вы конспектируете, а напишите, вы просто смотрите или кто-то ещё конспектирует что-то?

Первое, нарисовать рисунок.

если он ещё не нарисован.

Второе, расписать все силы, которые действуют на тело. Я буду сокращать все силы, расписать все силы, которые действуют на

тело.

Третье. Выбрать оси.

Выбрать оси.

Обычно нам нужно две оси. Ось иксов и ось игреков. И ось иксов обычно

ось игреков. И ось иксов обычно направляют в сторону ускорения, чтобы было удобно расписывать.

Четвёртое. Расписываете вот этот второй закон Ньютона на выбранные вами оси.

Пятое. У вас получится системка тут типа что уравнение для оси иксов.

Тут уравнение для оси игреков. Тут

что-то будет. Тут что-то будет. И уже

вот эту систему вы решаете математически. Если вам оттуда надо

математически. Если вам оттуда надо что-то выразить, выражаете, выражаете как? Либо

подстановкой из одного уравнения в другое, либо там из одного уравнения вы читаете другое, либо там их складываете различные математические методы,

которые, которыми вы умеете решать систему уравнений. И когда вы всё это

систему уравнений. И когда вы всё это сделаете, вы получаете выраженную вами величину. Да, чаще всего, не знаю,

величину. Да, чаще всего, не знаю, ускорение, например, надо выразить. И

зачем нам вообще второй закон Ньютона нужен? Второй закон Ньютона это такой

нужен? Второй закон Ньютона это такой мостик между динамикой и кинематикой.

Вот кинематика, вот динамика.

Между ними мостик, который называется Второй закон Ньютона.

Зная различные кинематические штуки, там скорость например перемещение можно найти ускорение. И подставив ускорение

найти ускорение. И подставив ускорение во второй закон Ньютона найти силы, которые действуют на тело, либо, наоборот, с помощью сил, которые

действуют на тело, и второго закона Ньютона, найти ускорение.

И когда найдёте ускорение, искать уже какие-то кинематические характеристики, там скорость, перемещение и так далее. И

мостиком между этими подразделами, как мы уже сказали, является второй закон Ньютона.

О'кей, давайте посмотрим, как это выглядит на задачках. Первая задачка

супер такая простенькая, если вы не попадаетесь в ловушку.

Итак, кинематический закон движения тела вдоль оси иксов имеет вот такой вот вид.

Если проекция равнодействующая всех сил, действующих на тело -1,6 нь, то масса тела равна. Итак, какая здесь ловушка?

тела равна. Итак, какая здесь ловушка?

Собственно, мы в такую ловушку уже не попадали, когда разбирали кинематику.

Ловушка заключается в том, что многие думают то, что ускорение равняется -2 м/ску и подставляют его во второй закон

Ньютона. Но мы с вами уже знаем, что

Ньютона. Но мы с вами уже знаем, что V0XT, сейчас скажу, что ат на 2, что вот этот коэффициент C, который стоит перед

Т², это не просто проекция ускорения, это проекция ускорения делённая на 2. А

это значит, что проекция ускорения равняется 2C, то есть 2 на -2 - это -4 м/ску.

И тогда уже используя это ускорение, мы можем найти массу тела. Проекция силы,

масса на проекцию ускорения.

Отсюда масса - это проекция силы на проекцию ускорения. Получаю

проекцию ускорения. Получаю -1,6 на -4, это 0,4 кг. То есть второй вариант

ответа. Звук пропал. Не верю. на -4

ответа. Звук пропал. Не верю. на -4

>> не пропал.

О'кей.

Так, делится же на два, а не умножается.

Мы сказали, что проекция ускорения делённая на 2, которая стоит перед Т², равняется коэффициенту C, который стоит

вот здесь вот вверху перед Т².

Если отсюда мы выразим проекцию ускорения, она будет равняться 2 x c.

Зачем остальное дано?

Ну что, ну запутать, не знаю. Чтобы

кто-то, кто не знает кинематического уравнения и не знает, в чём выражается, в чём измеряется, простите, ускорение, гадал бы, что из этого ускорения, что из

этого надо подставлять в формулу.

О'кей. Следующая задачка мегабазовая, супербазовая задачка на второй закон Ньютона. Научимся как раз, э, на простом

Ньютона. Научимся как раз, э, на простом случае решать систему уравнений.

Смотрите, через лёгкий неподвижный блок перекинута невесомая нерастяжимая нить, к концам которой прикреплены грузы массами 2, и 8 кг. Модуль ускорения, с

которым движутся грузы, равен. Итак, у

нас есть блок, к которому на нитях прикреплены два груза. Давайте один

пониже всё-таки нарисую.

Прикреплены два груза массами. Ну, рандомно расставим. Вот это

массами. Ну, рандомно расставим. Вот это

будет М1, вот это М2.

Нам надо найти ускорение, с которым они будут двигаться. У нас есть ускорение, у

будут двигаться. У нас есть ускорение, у нас есть массы. Должна появиться

какая-то цепочка, что нам надо использовать второй закон Ньютона. Как

мы его здесь будем использовать?

Вспоминаем алгоритм. Первое, а,

нарисовать рисунок. Это уже готово.

Второе- расписать все силы, которые действуют на тело. Тут у нас тело два, поэтому будем расписывать силы, которые

на два тела действуют. Итак, на тело 1 действует вниз 1g.

Со стороны нити у нас вверх действует сила натяжения Т1.

На второй груз вниз действует сила тяжести 2G.

M2G вверх действует сила натяжения нити Т2.

Теперь, что мы должны понять? Нам

сказано, что нить невесомая, не растяжимая.

Зачем нам это сказали? Это не просто так слова какие-то в условии.

Из того, что нить у нас с вами нерастяжимая и невесомая, мы понимаем, что эти два груза будут, во-первых, двигаться с одинаковым

ускорением и с одинаковой как бы с одинаковым модулем скорости. Во-вторых,

что сила натяжения вдоль всей этой нити будет одинаковая.

А это значит, что Т1 будет равняться Т2.

И я могу индексы зачеркнуть и просто обозначить это одним и тем же, одной и той же буквочкой Т.

Далее, мы сказали, они будут двигаться с одинаковыми ускорениями. Давайте

одинаковыми ускорениями. Давайте покажем, куда эти ускорения направлены.

А тут должно быть интуитивно понятно, да, что, э, тот груз, который тяжелее, будет двигаться вниз, тот груз, который легче, будет двигаться вверх. Если вот

мы их держали, отпустим, тяжёлый вниз, лёгкий вверх. Тяжёлый будет тянуть

лёгкий вверх. Тяжёлый будет тянуть верхний. Тяжёлый груз - это у нас груз

верхний. Тяжёлый груз - это у нас груз 2. Значит, ускорение груза

2. Значит, ускорение груза направлено вниз.

Ускорение груза 1 направлено вверх.

Заметьте, я уже без индексов пишу, потому что мы определились, что у нас ускорения будут одинаковые у тела.

Нарисовали рисунок, расставили силы, выбираем оси. Здесь можно обойтись одной

выбираем оси. Здесь можно обойтись одной осью, потому что все силы в вертикальной плоскости лежат. Нам хватит только одной

плоскости лежат. Нам хватит только одной вертикальной оси игреков.

Следующий шаг- расписать второй закон Ньютона в проекциях на оси для двух этих тел.

Для первого тела что получаем? Ой, Оу.

Это у нас Оy. Ускорение первого тела направлено

Оy. Ускорение первого тела направлено вверх, так же как и ось игреков. Значит,

проекция ускорения будет положительная.

Тут, э, может смотреться непривычно, но вот я, когда расписываю на проекции, я сначала пишу MA равняется, а потом уже сумму всех сил,

да? То есть я, когда расписываю на

да? То есть я, когда расписываю на проекцию, у меня закон, второй закон Ньютона вот в таком виде выглядит.

А поэтому не переживайте, если это странно выглядит.

M1А равняется А положительная, потому что смотрит вверх так же, как и ось игреков.

Сила натяжения тоже смотрит вверх, как ось игреков, поэтому она будет положительная. Её проекция. Сила тяжести

положительная. Её проекция. Сила тяжести

направлена вниз. противоположно оси

игреков, значит, проекция силы тяжести будет отрицательная.

Для второго тело расписываем. Ускорение

второго тела направлено вниз, ось игреков вверх. Это противоположные

игреков вверх. Это противоположные направления. Значит, проекция ускорения

направления. Значит, проекция ускорения будет отрицательная. Поэтому вот здесь

будет отрицательная. Поэтому вот здесь появился минус. Равняется сила натяжения

появился минус. Равняется сила натяжения по-прежнему смотрит вверх для второго тела. Положительная проекция. Сила

тела. Положительная проекция. Сила

тяжести по-прежнему смотрит вниз, поэтому отрицательная проекция. Получили

вот такую систему, из которой нам надо выразить ускорение. Как будем решать? Я

выразить ускорение. Как будем решать? Я

из первого уравнения вычту второе.

Зачем? Мне не нужна сила натяжения. Мне

не надо её искать. Когда я вычту из первого, второе, сила натяжения самоуничтожится будет T -Т. То есть она пропадёт.

Получаем M1а.

Смотрите, минус на минус даёт плюс, то есть будет плюс m2а равняется t -т - это 0, то есть

уйдёт - m1g -

m2g - m1g минус на минус даст плюс + m2g.

вынесу ашку и жку за скобку.

1 + M2 G вынесу и поставлю положительное впереди. Так всё-таки приятнее, да?

впереди. Так всё-таки приятнее, да?

И выражаю отсюда ускорение. А это всё, что справа G M2 - M1 на то, что стоит перед ускорением.

M1 + M2 получаю 10.

8 - 2 8 + 2 8 + 2 - это 10, собственно, с этой десяткой можно сократить. А 8 - 2 - это 6

сократить. А 8 - 2 - это 6 м вску.

Вот такая вот супербазовая задачка, супермегабазовая.

Есть ли вопросы какие-то?

Стрим сохранится. Мы набрали лайки для сохранения, но если вы смотрите в прямом эфире, у вас есть возможность вопросы ещё задавать. Не как бы пренебрегайте такой

задавать. Не как бы пренебрегайте такой возможностью.

Есть ли вопросы какие-то у нас?

Давайте подожду. Т - это сила натяжения.

Да, силу натяжения можно обозначать как FN, можно как Т. Мне привычнее Т обозначать.

Можно даже как F упругости, если, ну, если хочется очень сильно.

Вопросиков не вижу, значит, я иду дальше.

Следующая задачка. Вот такая вот задачка, в которой вот нам понадобится вот этот вот мостик.

между кинематикой и динамикой.

Плоскость X не надо, ось иксов не надо было рисовать, потому что все силы вертикальные. А если бы ты нарисовал

вертикальные. А если бы ты нарисовал горизонтальную ось, то проекция любого вектора, который перпендикулярен оси на этот на эту ось, равняется нулю. То есть

проекция всех сил, которые были на прошлом рисунке на горизонтальную ось, была бы равна нулю. И нам эта ось как бы не нужна, мы бы оттуда ничего не взяли.

О'кей. У основания наклонной плоскости, высота которой 6 м и длина 10 м, находится маленькая шайба массой 200 г.

Если известно, что при скольжении шайбы по наклонной плоскости на неё действует сила трения 0,76 Н, то для того, чтобы шайба достигла вершины наклонной

плоскости, ей надо сообщить минимальную скорость, модуль которой равен. Что у

нас есть, Никита? А какой шанс, что я со своими

Никита? А какой шанс, что я со своими сорокадвумя баллами попаду в кедр с тобой физику решать? Аэ, ну попасть в физику можно решать с любыми баллами,

да. У нас как бы нету отбора, что

да. У нас как бы нету отбора, что человека, который сколько-то баллов набрал, на занятия мы не берём. На

занятия могут попасть все, кто захочет.

Все, кто захочет и все, кто оплатит курс. Вот. Так что, если тебе нужно,

курс. Вот. Так что, если тебе нужно, записывайся по ссылке и будешь с нами заниматься в феврале, марте, апреле и мае.

Итак, у нас есть наклонная плоскость.

У нас есть наклонная плоскость, высота которой H преподом типа. Ну тогда нет.

преподом типа. Ну тогда нет.

Тогда нет.

Есть наклонная плоскость, высота которой H, длина которой 10 м. То есть вот эта вот длина у нас 10 м.

И вот здесь у основания стоит что? Шайба.

что? Шайба.

Стоит шайба, которую с какой-то там начальной скоростью пинают, и она должна дойти до верха вот этой вот

наклонной плоскости.

Нам надо найти минимальную скорость, с которой она должна начать движение, чтобы вот до вот этой верхней точки дойти.

Как мы это делаем? Во-первых, давайте

посмотрим, с каким ускорением будет двигаться эта шайба по наклонной плоскости. Зачем нам это? Мы, когда

плоскости. Зачем нам это? Мы, когда

найдём ускорение, сможем воспользоваться формулой из кинематики, которую вы вот в чате назвали формула пути без времени.

Да. Vx² - V0X² = 2аXRX.

У нас начальная скорость будет, конечная скорость будет равна нулю, потому что нам надо найти минимальную скорость, при которой тело

дойдёт до верха. А вот эта минимальность нам говорит о том, что когда шайба дойдёт до верха, она остановится, потому что была бы скорость в начале больше, шайба бы перелетела через эту наклонную

плоскость, а она должна в конце остановиться. Это значит, конечная

остановиться. Это значит, конечная скорость у нас будет равна нулю.

А вот это мы будем выражать ускорение, мы найдём проекцию, а перемещение - это по модулю длина вот этой наклонной

плоскости. То есть задача сводится к

плоскости. То есть задача сводится к тому, чтобы найти всё-таки ускорение, с которым шайба будет двигаться.

Тоже базовая задачка на второй закон Ньютона, когда тело двигается по наклонной плоскости.

Рисуем тело на наклонной плоскости.

Это мы нарисовали рисунок.

А второй шаг- расписать все силы, которые действуют на тело.

На тело у нас с вами действует сила тяжести. Она всегда действует

тяжести. Она всегда действует вертикально вниз.

Действует сила нормальной реакции опоры.

Я знаю, что она действует со стороны опоры.

Но для удобства я её из центра рисую, чтобы у меня все силы из одной точки исходили. Когда не требуется прямо

исходили. Когда не требуется прямо доскональная правильность рисунка, можно таким пренебрегать.

Противоположно движению. Двигается та

шайба вон туда.

Противоположно движению у нас действует сила трения.

Ну и, собственно, всё. Нет никакой силы, которую которая пинает, да, эту шайбу.

Её один раз пнули, она уже сама себе предоставленная вверх катится.

Теперь, зная эти силы, нам надо найти ускорение этой шайбы. Выбираем оси. Ускорение

этой шайбы. Выбираем оси. Ускорение

будет направлено куда? Ускорение

направлено параллельно вот этой наклонной плоскости, но против скорости.

Против скорости.

Значит, ось иксов я рисую параллельно плоскости и направлю, э, ну ладно, бог с ней, направлю вверх. Какая разница?

Главное выбрать её так удобно, чтобы она была параллельна вектору ускорения.

Ну и, соответственно, перпендикулярно ей выбираю ось игреков. Вот у меня будет ось Y.

Теперь я должен расписать второй закон Ньютона на две эти оси. Начнём с оси иксов.

А проекция ускорения на ось иксов отрицательная, потому что ось иксов мы направили вверх вдоль наклонной плоскости, а ускорение лампа потухла.

Заметно? Не знаю. А проект а вектор ускорения направлен вниз, вдоль наклонной плоскости. Видите, они в

наклонной плоскости. Видите, они в разные стороны направлены, да? Поэтому

проекция будет отрицательная. Минус MA

равняется даёт свою проекцию на ось иксов. Ещё

сила тяжести и сила трения. Проекция

силы трения минус fтре трения. Минус,

потому что она опять же направлена против оси иксов.

Проекцию силы тяжести ещё надо постараться найти. Смотрите, вот здесь

постараться найти. Смотрите, вот здесь вот уголочек альфа.

Такой же уголочек альфа будет находиться вот здесь вот. Откуда я это взял, если кто-то не знает? Смотрите. Ну, каждый

раз я, на самом деле, ну, я знаю, что он там находится, но каждый раз, когда я объясняю, почему, я сам заново думаю, почему.

Вот у меня G. Вот у меня ось игреков.

Смотрите, вот это угол альфа, поскольку G вертикально вниз направлено.

Вот здесь угол 90°.

Получается вот здесь вот угол 90 мину альфа из прямоугольного треугольника.

А вот этот угол красный тоже равен 90, потому что ось игреков перпендикулярна плоскости.

И получается, вот этот красный угол в 90° складывается из угла 90 - альфа

и вот этого угла X. Давайте мы его так назовём, + X. Если мы раскроем скобки, мы получим, что x равняется альфа. То

есть вот этот уголочек - это альфа.

Теперь вы понимаете, почему вот здесь находится этот угол. А ускорение. Так,

почему ускорение вниз направлено? Потому

что у нас результирующая всех сил будет направлена вниз. Здесь нет никакой силы,

направлена вниз. Здесь нет никакой силы, которая двигала бы вверх, да, этот брусок. Все силы направлены

брусок. Все силы направлены против движения. Представь то, что ты по

против движения. Представь то, что ты по наклонной плоскости вверх пускаешь брусок. Он что будет делать? Он будет

брусок. Он что будет делать? Он будет

тормозить. Это значит будет ускорение, которое направлено противоположно скорости, чтобы скорость уменьшалась, чтобы брусок тормозил.

Вот.

О'кей.

Это стираем.

Так. И что с того, что здесь этот угол альфа? Смотрите, мы можем найти проекцию

альфа? Смотрите, мы можем найти проекцию G на ось иксов. Вот я её красненьким нарисовал, да? такая же будет

нарисовал, да? такая же будет вот здесь вот проекция.

Как мы её найдём? Чему она равняется?

Вот здесь прямоугольный треугольничек, в котором MG лежит напротив угла альфа.

Значит, вот эта красная сторона будет равняться MG умножить на синус альфа. Почему на

синус? Смотрите, вот я перерисую этот прямоугольный треугольник.

Вот эта сторона, которую мы ищем, вот здесь угол альфа. Если я распишу синус этого угла, он будет равен противолежащий катет, который мы ищем. Я

его обозначу вот так вот, не буквами, а вот прямо, как он есть. Делить на

гипотенузу.

А гипотенуза в этом прямоугольном треугольнике - это и есть вектор mg. То

есть делить на mg. Откуда вот этот катет, который мы ищем, по длине равняется mg на синус альфа?

Вот откуда это взялось.

Далее это мы расписали на ось иксов. Проекция

силы нормальной реакции опоры на ось иксов будет равна нулю, потому что она потому что вектор перпендикулярен си.

на ось ОО, на ось ОО проекция ускорения равна нулю, потому что если я продлю ускорение, оно будет перпендикулярно оси игреков,

получается ноль равняется.

Проекция силы трения также равна нулю, потому что сила трения перпендикулярна.

Остаётся только проекцией силы нормальной реакции опоры, которая положительна, потому что вверх направлена сила нормальной реакции опоры. так же, как и ось игреков. И

опоры. так же, как и ось игреков. И

проекция mg. MG cosси альфа. Косинус из

абсолютно тех же соображений. Если вы

вот в этом прямоугольном треугольнике распишете косинус угла альфа, то у вас получится, что вот эта зелёная сторона, вот эта зелёная сторона, которая

является проекцией на ось Y, равняется, а MG у косинус альфа.

mg умножить на косинус альфа.

Получили вот такую вот систему, из которой вам надо выразить ускорение.

Второе уравнение нам, на самом деле, на ось Y здесь как будто бы и не надо, потому что нам уже дана сила трения, но я его написал, чтобы мы с вами просто посмотрели, как это и на вторую ось

расписывается, если кто-то не знает.

Вот. А так смотрим на первое уравнение, и оттуда ускорение будет равняться чему?

Во-первых, давайте всё домножим на -1, чтобы стало положительным. Ma равняется

сила трения плю Mg сину альфа.

И чтобы найти А, нам надо всё разделить на массу. f(ре) + mg сину альфа

на массу. f(ре) + mg сину альфа разделить на массу.

Давайте мы его что ли посчитаем. Но

чтобы его посчитать, нам надо знать синус угла альфа. Его мы можем найти. У

нас большой прямоугольный треугольник, в котором синус альфа равняется противолежащий катет- это высота

наклонной плоскости делить на гипотенузу - это её длина. Это 10 м.

6, то есть 0,6.

подставим.

Сила трения 0,76 плюс масса 200 г - это 0,2 кг.

Умножаю на 10 - это G и на 0,6.

И делить на массу опять же на 0,2. Если

мы это посчитаем, то что мы получим? 0,76 + 0,2 x* 10 x 0,6 / 0,2

получим, правильно я всё подставил, 0,76 0,2 106 да, получим 9,8 м/ску².

О'кей, нашли ускорение. Теперь можем с вами легко найти начальную скорость.

Давайте я вот это подсотру.

Хоп хоп-хоп стирайся.

Итак, вот мы вверху записали с самого начала уравнение, с помощью которого будем искать начальную скорость.

Сказали, что конечная равняется нулю.

Объяснили, почему? Да. Потому что

остановится в верхней точке тела.

Получается мину V0X² равня 2аX RX.

Подставим всё в проекциях, да? Потому

что непонятно, почему здесь этот минус вылез. Сейчас станет понятно.

вылез. Сейчас станет понятно.

-v0x² = 2 умножить ускорение. Куда направлено? Против оси

ускорение. Куда направлено? Против оси

иксов. Значит, проекция ускорения будет отрицательная -9,8.

Проекция перемещения положительная. Мы

начали вот здесь, закончим вот здесь.

То есть вектор перемещения, вот он оранжевый, будет выглядеть вот так. Он

направлен точно так же, как и ось иксов.

Получается умножить на 10.

На минус домножим, получим V0X².

равняется 2 на98.

Значит, начальная скорость, соответственно, это корень из 2 на 98.

√2 на98 это ровно 14 м/с. Это и будет ответ.

м/с. Это и будет ответ.

Как вам задачка?

Справились ли вы бы с ней одни или не справились бы? Или так фифти-фифти?

справились бы? Или так фифти-фифти?

Подожду от вас какой-нибудь реакции. Вы

вообще живы? Всё у вас нормально? Всё у

вас хорошо?

Чупа, зря ты чупапил Мунян.

О'кей, тогда идём дальше. Тогда идём

дальше. Как вам вообще стрим? Напишите в

чат.

Переходим с вами к изопроцессам, а, внутренней энергии, работе и первому началу термодинамики. Потом уже, когда в

началу термодинамики. Потом уже, когда в скорость находим, надо в проекциях обязательно, ну, чтобы не запутаться, да, да, потому что вот в таком вот виде

V² - V0² = 2аAS.

Опять же, она работает тогда, когда у нас вот чисто мы по прямой едем, у нас тело не тормозит, оно всегда только ускоряется, оно никуда не

разворачивается. Тогда вот для такого

разворачивается. Тогда вот для такого случая можно вот так записать. А если

есть какие-то моменты, что там проекции, ускорение отрицательное или перемещение, то тогда лучше всё в проекциях записывать, чтобы нигде минус не потерялся, чтобы он не стал причиной

ошибки.

О'кей.

Переходим к изопроцессам. Вы знаете, что для газа у нас есть три макропараметра.

Это давление, объём и температура.

Это параметры, которые описывают в целом весь наш с вами газ. И связываются они между собой уравнением состояния. Вот

таким вот. Если у нас какой-то произвольный процесс, да, а всёвсёвсё меняется, то вот эта вот дробь, она всё равно остаётся постоянной. Ну, при

условии, конечно же, что у нас количество вещества не меняется.

количество вещества постоянно, конечно же, а могут писать в задачах либо количество вещества постоянно, либо там газ постоянной массы. Имейте в виду, что

это, ну, как бы эквивалентные штуки.

Вот если же меняются не все параметры, а только каких-то два, то такой процесс уже называется изопроцессом. и за

процесс. Процесс, при котором один из макропараметров газа остаётся постоянным.

Если постоянным остаётся давление, то процесс называется изобарный.

Если P константа, процесс изобарный.

Изобарный.

Как получить уравнение для изобарного процесса? Смотрите на уравнение

процесса? Смотрите на уравнение состояния и закрываете там пальцем давление. закрыли, получили V / T

давление. закрыли, получили V / T равняется константа.

То есть вот эта дробь должна в изобарном процессе оставаться постоянной.

График изобарного процесса выглядит прикольно, не знаю, что сказать. А в PV координатах как прямая, которая перпендикулярна

оси давления, потому что оно постоянно в а Pт координатах та же самая штука, перпендикулярна

просто оси давления.

Вт координатах это уже будет какая-то линейная зависимость, которая началом уходит, ой, продолжением, простите, уходит в начало координат.

Вот как выглядят графики иззабарного процесса.

Когда у нас постоянно постоянен объём, тогда процесс называется изохорный.

V- константа.

Процесс называется изохорный.

Изохорный.

Как получить уравнение изохорного процесса? Берёте и закрываете вот здесь

процесса? Берёте и закрываете вот здесь вот объём.

Получаете P /Т равняется константа.

P / T равняется константа.

Графики захорного процесса давайте я сразу нарисую в PТ координатах. Во всех

координатах, где есть объём. Понимаете,

это будет график перпендикулярной оси объёма. В ПТ координатах это тоже

объёма. В ПТ координатах это тоже линейная зависимость, которая продолжением уходит в начало координат.

Супербазово.

Ну и самый интересный процесс - это когда у нас постоянно температура. Такой

процесс у нас с вами называется изотермический. Т равняется константа.

изотермический. Т равняется константа.

Как получить уравнение? Закрыть вот

здесь температуру.

PV равняется константа.

Название уравнения спрашивают типа имена учёных. Ээ,

учёных. Ээ, ну, я не видел такого, чтобы спрашивали.

Скорее нет.

А PV равняется константа.

Графиком изотермического процесса в PВ координатах. Ну, в остальных, где есть

координатах. Ну, в остальных, где есть температура, понятно, да? А в

ПВ-координатах будет изотерма, которая решила повыделываться, то, что она круче и лучше у всех остальных. И это уже не линейная зависимость, а вот такая вот как бы,

не знаю, гипербола.

Вот такая вот гипербола, аэ, которая, как вы понимаете, никаким продолжением в начало координат не уходит. Вот график изотермического

уходит. Вот график изотермического процесса, который называется изотерма.

Изотерма.

А что ещё нам стоит знать про и процессы? М, это некоторые фразы,

процессы? М, это некоторые фразы, которые могут быть в условии, которые вас должны натолкнуть на то, какой это процесс. Например, сказано, что всё

процесс. Например, сказано, что всё происходит в закрытом сосуде. Вы

понимаете, если у меня сосуд есть какой-то, то объём этого сосуда не меняется. И значит, если дело происходит

меняется. И значит, если дело происходит в сосуде, это процесс изохорный.

Если, например, есть какой-то сосуд, который закрыт поршнем, и сказано, что это какой-то легкоподвижный поршень,

либо с гладкими стенками, это будет означать, что процесс изобарный. Это

значит то, что в процессе там изменения объёма, а, изменения температуры поршень легко будет туда-сюда двигаться, и давление газа внутри будет оставаться

постоянным. Оно будет успевать

постоянным. Оно будет успевать оставаться одним и тем же. Вот

изотермический ээ ну как бы сложно скорее определить, что процесс будет изотермический, да, по каким-то словам. Но вот если прямо супер

каким-то словам. Но вот если прямо супер непонятно, какой это процесс, супер непонятно, и есть в условии, например,

слово медленно, например, а есть, забыл слово, цилиндрический такой вытянутый сосуд,

туда налили ртуть, закрыли одним пальцем, медленно перевернули, там ртуть опустилась, найти там, что произошло с газом. Вот это будет изотермический

газом. Вот это будет изотермический процесс.

медленный, значит, будет всё время успевать температурное равновесие устаканиваться, как бы. Вот.

как бы. Вот.

Хорошо. А с изопроцессами быстренько мы с вами разобрались. Это всё на самом деле просто. Вы поймёте, когда будем

деле просто. Вы поймёте, когда будем решать задачки.

Далее быстренько пройдёмся по внутренней энергии работе, первому началу термодинамики и на них порешаем задачки.

О'кей? А-а для

с чего начать? Начать с внутренней энергии. Смотрите, мы все с вами знаем,

энергии. Смотрите, мы все с вами знаем, что газ состоит из частиц, которые постоянно двигаются, взаимодействуют между собой. Так вот, внутренней

между собой. Так вот, внутренней энергией называется суммарная кинетическая энергия движения частиц и

потенциальная энергия их взаимодействия.

То есть внутренняя энергия, сумма всей энергии, которая внутри газа находится.

Если же мы рассматриваем идеальный газ, то в нём мы пренебрегаем взаимодействие между частицами.

А все газы, которые мы рассматриваем в ЦТC, они считаются идеальными. Либо написано,

что это идеальный газ, либо есть приписка, что считать идеальным газом.

А итак внутренняя энергия тогда идеального газа будет искаться как сумма кинетических

энергий движения всех частиц, потому что взаимодействием пренебрегаем, потенциальной энергии нет. Если это

идеальный одноатомный газ, то кинетическую энергию движения одной частицы можно записать как 3/2 КТ, а вот это суммирование заменить умножением на

число частиц.

Распишу дальше. Число частиц можно найти как количество вещества на число Авагадра.

Ну, собственно, и всё. Вот такая вот формулка, которую осталось просто преобразовать.

Если мы умножим число Авагадра на постоянную Больцмана, мы получим универсальную газовую постоянную.

Вот. И получается, что внутренняя энергия, извините, мне надо на секундочку буквально отойти.

Прошу прощения, я отхожу буквально на минуточку.

Э скоро вернусь, не переключайтесь. Всё

хорошо.

Всё, я вернулся. Извините, надо было отойти срочно.

Итак, мы с вами продолжаем. Мы с вами сказали то, что произведение NA и постоянной Больсмана - это у нас с вами универсальная газовая постоянная. и

получаем итоговое уравнение для внутренней энергии идеального одноатомного газа. 3/2 я вынесу вперёд.

одноатомного газа. 3/2 я вынесу вперёд.

3/2 нь RT. По вот этой формуле мы её с вами ищем. О'кей? Измеряется внутренняя

вами ищем. О'кей? Измеряется внутренняя

энергия точно так же, как и любая другая энергия у нас с вами в джоулях.

Измеряем мы её в джоулях. Если нам в задачке надо найти изменение внутренней энергии, то тогда мы смотрим на эту

формулку и видим, что изменяться может только температура. Всё остальное - это

только температура. Всё остальное - это что-то постоянное для газа. И тогда

изменение внутренней энергии будет равняться 3/2 Н R дельтаТТ. Причём абсолютно неважно,

каким способом менялась температура газа. Если она была одной, стала другой,

газа. Если она была одной, стала другой, то, чтобы найти изменение внутренней энергии, мы просто в дельтат подставляем конечную минус начальную. Неважно там

типа каким путём газ переходил из одного состояния в другое. Абсолютно пофиг.

Начальная конечная температура. О'кей.

Это внутренняя энергия. Над только

одноатомный газ. Да, идеальный

одноатомный газ. О'кей. Теперь поговорим

про работу. Работу силы давления газа мы с вами можем находить по формуле P дельта V. То есть совершается она

тогда, когда у нас меняется объём нашего с вами газа. Причём по вот этой формуле мы можем искать работу газа только когда у нас постоянное давление, потому что в

эту формулу, собственно, входит постоянное давление. Что делать, если у

постоянное давление. Что делать, если у нас давление меняется вместе с объёмом?

Если давление меняется вместе с объёмом, то тогда ищем работу графическим способом в PV координатах. Например, у

меня газ переходит из состояния один в состояние два.

по вот такому вот пути.

Я вижу то, что в этом процессе 1 2 помимо объёма меняется и давление.

Значит, вот эту формулу я вычёркиваю из этой задачки и ищу работку как площадь под этим графиком. Нахожу площадь вот

этой вот трапеции.

Работа может быть как положительной, так и отрицательной.

Если изменение объёма больше нуля, то работа у нас с вами положительная.

Если изменение объёма меньше нуля, то работа у нас с вами отрицательная.

Усреднить нельзя? Нет, нельзя.

Ну, как бы тут, может быть, так и получится, что можно будет усреднить.

Ну, это условно усреднить, да, потому что когда мы будем искать площадь трапеции, у нас получится P1 п

P2 на 2 на дельта V. Но это просто так получилось, потому что у нас здесь трапеция. Если процесс был бы какой-то

трапеция. Если процесс был бы какой-то абсолютно произвольный, например, вот так вот переходит из состояния один в состояние 2 газ, то

тогда усреднить как бы нельзя.

Вот. Но усреднить - это вот уже какие-то вайбы в сторону того, что средняя скорость - это средняя арифметическая начальной и конечной скорости. Это вайбы

в сторону упрощения и как бы придумывания того, чего нет. Так что

лучше всё, это я без негатива говорю.

Так что лучше всё делать так, как -э ну как традиционно делается мы за традиционные ценности. О'кей? И не

традиционные ценности. О'кей? И не

придумывать ничего другого.

Находим как площадь под графиком, если у нас меняется а давление. Вот про что мы говорили.

а давление. Вот про что мы говорили.

Если же у нас есть какой-то цикл, Если у нас есть какой-то цикл, цикл - это значит процессы,

э, которые возвращаются к начальному состоянию. Вот есть 1 2 3 4 точка. И газ

состоянию. Вот есть 1 2 3 4 точка. И газ

переходил 1 2 3 4 1. Вернулся в

начальное состояние, то работа газа за весь цикл будет искаться как площадь, которая находится внутри этого цикла.

Как площадь, которая находится внутри этого цикла.

О'кей?

Это тоже нам, наверное, понятно.

Напишите плюсики, если это нам понятно.

И мы тогда перейдём к первому началу термодинамики.

Опять же, я сейчас не стараюсь, а, мега-мега всё мега-мега подробно объяснить, потому что если мега-мега всё мега-мега подробно объяснять, то уйдёт

очень много времени, которого у нас, к сожалению, нет, да? И поэтому я так по верхам беру, про что могу сказать, про то говорю.

Вот.

Так что не думайте, что я там, не знаю, так, так, если вы суперумный уже там на 90 плюс пишите, может показаться, что как-то посредственное такое, знаете,

объяснение. Нет, всё просто потому, что

объяснение. Нет, всё просто потому, что у нас мало времени. Я стараюсь выжимку такую вот а дать которой достаточно, чтобы научиться решать какие-то задачки.

О'кей. Далее переходим к первому началу термодинамики. Первое начало

термодинамики. Первое начало термодинамики нам говорит о том, что если у нас есть какая-то термодинамическая система, это тот же самый газ, который где-то там находится

в сосуде, в шарике, неважно где, и мы этому газу даём какое-то количество теплоты, то это тепло расходуется на изменение

внутренней энергии этого газа и на совершение работы этим газом.

И записывается всё это в виде уравнения вот таким вот образом. Q = дельта U + А.

Изменение внутренней энергии, совершение работы.

О'кей.

Давайте посмотрим, как эта формула будет вести себя в различных изопроцессах, потому что вот это мы записали как бы для произвольного процесса, когда у нас

может меняться всё-всё-всё в итермическом процессе, когда Т константа, у нас не будет меняться температура,

соответственно, у нас не будет изменения внутренней энергии, и тогда всё тепло, которое будет передаваться системе, будет расхо ходоваться на совершение работы, потому что дельта U будет

равняться нулю.

Когда процесс изохорный, V равняется константа, тогда у нас не меняется объём. А если нет изменения объёма, нет

объём. А если нет изменения объёма, нет никакой работы. Значит, всё переданное

никакой работы. Значит, всё переданное системе тепло расходуется на изменение внутренней энергии.

И только тогда, когда процесс у нас с вами изобарный, у нас будет и изменение внутренней энергии, и совершение работы.

И эта формула примет свой итоговый вид дельта U + А. Также тут можно расписать дельта U и расписать А. Дельта U мы с

вами можем расписать как 3/2. Ну,

собственно, используя формулы, которые мы с вами на прошлом слайде прошли, а как 3/2

new r дельта, а работу мы с вами можем расписать как P дельта V.

И вот так вот распишется это уравнение.

Его мы, конечно, можем ещё кое-как преобразовать. Например, как вспомним

преобразовать. Например, как вспомним уравнение Менделеева Клоперона. PV

равняется НРТ.

И если у нас вот здесь появляется дельта, то она появляется и здесь.

Это значит P дельта V мы можем заменить на R дельтат спокойно. И наоборот, R

дельтат можем заменить на P дельта V.

Если мы P дельта V заменим на R дельтат, мы получим 3/2 R дельтат плюс ещё одно R

дельтат. Вынесе R дельтат за скобку,

дельтат. Вынесе R дельтат за скобку, получится 3/2 + 1, что равняется 5/2 5/2

R деδльТ.

А заменив R дельтат на P дельта V, мы получим 5/2 P дельта V. Вот так можно преобразовать

эту формулу именно для изобарного процесса. Для изобарного процесса.

процесса. Для изобарного процесса.

О'кей. Ну что, посмотрим, как решаются задачки. Нас как-то стало мало, 53

задачки. Нас как-то стало мало, 53 человека. Даже грустненько

человека. Даже грустненько было. В начале 100, 100 с чем-то, а

было. В начале 100, 100 с чем-то, а сейчас 53.

О'кей. Переходим с вами к задачкам.

Переходим к задачкам.

Откуда 5/2? М, из математики. Это вы уже в математике вопросы задаваете. Вот было

оп, и мы p дельта V заменили нар дельтат.

Если вынести дельтат за скобку, будет 3/2 п 1.

Приводим к общему знаменателю. 3 + 2 5.

Общий знаменатель 2 5/2.

О'кей.

Идеальный одноатомный газ, количество вещества которого полтора моль, нагрели сначала изорно, а затем изохорна. В

результате как давление, так и объём газа увеличились в два раза. Если

начальная абсолютная температура была 280 Кевин, то количество теплоты, полученное газом в этих двух процессах, равно.

Итак, решать задачку можем двумя способами. Первый способ

способами. Первый способ - это, ну ладно, давайте сначала график начертим, начертим, нарисуем как-то начертим, некрасиво звучит. Потом

расскажу про два способа.

Так, график в PВ координатах.

Ну, просто, чтобы провизуализировать, что произошло.

Первый процесс у нас изобарный.

P константа.

Первый процесс.

В результате изобарного процесса газ нагревали.

П уравнение изобарного процесса V нат константа.

Если газ нагрели, то увеличится и объём.

Увеличился он по условию в два раза. То

есть в ПВ- координатах первый процесс выглядит вот таким вот образом.

Здесь V1, здесь V2. Причём V2 = 2V1.

V2. Причём V2 = 2V1.

Далее второй процесс какой? Изохорный V константа. И его

какой? Изохорный V константа. И его

опять же в изохорном процессе нагревали.

Уравнение изохорного процесса - это у нас P нат константа.

Нагревали. Значит, увеличивалось и давление. И по условию давление

давление. И по условию давление увеличилось тоже в два раза.

Давайте поставим точка оди, точка 2, точка 3. Давление P3 в два раза больше

точка 3. Давление P3 в два раза больше давление P2.

О'кей.

Два способа, как можем решать эту задачку. Первый способ: рассмотреть

задачку. Первый способ: рассмотреть каждый процесс по отдельности и найти общее количество теплоты как сумму

количество теплоты, полученное в процессе 1 2 и в процессе 23.

Каждое при этом расписать, либо сразу находить через весь процесс итоговое итоговое начальное положение. То есть

искать изменения внутренней энергии во всём процессе. Ой, ну давай, как это

всём процессе. Ой, ну давай, как это правильнее сказать, не во всём процессе, а за всё время. То есть из точки один в точку три. Плюс искать работу

точку три. Плюс искать работу за все два процесса.

Проще, как по мне, в данном случае пойти вот этим вот первым способом через количество теплоты для каждого этого процесса.

Смотрите, что мы тогда получим.

Q12 - это количество теплоты, которое получил газ в процессе 1.2. Процесс 1.

Какой? Изобарный. Там постоянное

давление. В изорном процессе количество теплоты, полученное, мы можем найти, сразу преобразую, как 5/2

new R дельтат. Дельтат Т2 -Т1.

То есть тут будет и изменение внутренней энергии, и совершение работы. И если мы это распишем так, как мы расписывали на

прошлом слайде, мы получим 5/2 new r дельтат.

Процесс Q23 у нас изохорный, постоянный объём.

Значит, там тепло пойдёт только на изменение внутренней энергии, и тепло 23 будет равняться 3/2

R3 - T2.

И чтобы найти всё тепло, мы должны их сложить.

Может возникнуть вопрос: "Никита, а почему ты вот, например, в первом случае сразу записал через new rт не стал

расписывать p дельта v? Неужели нам не надо p дельта v?" Дело в том, что мы не сможем найти здесь ни давление, ни изменения объёма. Они нам численно никак

изменения объёма. Они нам численно никак не даны. Зато нам дана начальная

не даны. Зато нам дана начальная температура. Значит, нам удобно выразить

температура. Значит, нам удобно выразить всё количество теплоты через вот эту вот начальную температуру. А мы это можем

начальную температуру. А мы это можем сделать, используя уравнение Менделеева Клоперона, так как на прошлом слайде мы выражали для изобарного процесса всё

количество теплоты.

Итак, смотрим вот на эту скобку и на эту скобку.

Чему будет равняться Т2?

Процесс 1 2 у нас изобарный, причём объём увеличился в два раза.

В изобарном процессе, если объём увеличился в два раза, то чтобы вот эта вот дробь оставалась постоянной,

должна и температура тоже увеличиться в два раза.

Это значит, что Т2 равняется 2Т1.

2Т1.

И тогда, посчитав в скобке, мы получаем 5/2 Н RТ1.

Так, там же изохорный процесс. Почему

формула изобарного 23?

Это не формула изобарного процесса. А-а

процесс 23 действительно изохорный.

Значит, всё количество теплоты пойдёт на изменение внутренней энергии газа. А

внутреннюю энергию мы знаем, как находить. Это 3/2

находить. Это 3/2 R, если изменение дельтат, это формула для изменения внутренней энергии.

Мы же проходили вот на слайдах.

О'кей.

А теперь давайте Т3 и Т2 тоже выразим через температуру начальную. Т2 мы уже выразили, это 2Т1,

теперь Т3. Процесс 23 изохорный.

теперь Т3. Процесс 23 изохорный.

Это значит P /Т равняется константа.

Если давление увеличилось в два раза, то и температура увеличится

в два раза. Это значит, температура Т3 равняется 2 температуры Т2, а температура Т2, в свою очередь,

равняется 2 температуры Т1.

Значит, температура Т3, если выражать через Т1, будет равняться 4Т1.

Вместо Т3 подставляю 4Т1.

Получается 3/2 Н R 4 - 2 - это 2 на 2Т1.

Ну, если преобразовать 2 на 3 умножи, а двойка ж сократится, да? Ну, сократится.

Вот это вот получается 3R1.

И тогда всё количество теплоты будет равняться сумме вот этих вот количеств теплоты.

5/2 НR RTR1 плюс 3 RТ1 домножаю здесь на два сокращали, да,

чтобы потом домножить на 2. Получаю 6 + 5 112 НR RT1.

Если подставить сюда RTR1, получим ответ. Посчитайте, сколько это будет.

ответ. Посчитайте, сколько это будет.

Обведём это потом. как правильный.

А есть ли какие-то вопросы?

Откуда 5/2? А, объясняли. Дельта U плюс работа - это 3/2 R дельтат плюс P дельта V.

Pдель V из уравнения Менделеева Клоперона можно заменить на R дельтат.

Если вынесешь р дельтат за скобку, получится newр дельтат 3/2 + 1. 3/2 + 1 - это 5/2.

Так что нам всём понятно будет. Пишите 19 кДж. Повер. Да, это

будет. Пишите 19 кДж. Повер. Да, это

третий вариант ответа.

Ну, о'кей, если всё хорошо, то пойдём дальше.

То пойдём дальше.

Итак, вот такая задачка.

С идеальным одноатомным газом проводят циклический процесс, график которого представлен на рисунке. Если работа газа за цикл 200 джулей, то количество

теплоты, полученное газом в процессе 12, равно. Второй способ, ну, он просто

равно. Второй способ, ну, он просто дольше. Э-э,

дольше. Э-э, не вижу смысла его, э, показывать. Я

объяснил. Надо будет просто найти всё изменение внутренней энергии, как 3/2 new R сразу от Т3 отнимать Т1

и найти работу как площадь под графиком.

Это будет там P1 на получается V3 минус Ой.

V2 ми V1. И это заменится на R Т2 -Т1 и сложить вот это вот с этим вот. Ну и

опять же заменив температуры. Угу.

О'кей. У нас есть работа, у нас есть график. Надо найти полученное тепло в

график. Надо найти полученное тепло в процессе 1.2.

Смотрите, абсолютно ничего мы не знаем про давление и объём. Чему там они равны хотя бы в какой-то точке, абсолютно

ничего не знаем. Но у нас есть график, на котором мы видим, как они изменялись.

Интересно. Также у нас есть вся работа.

Тоже интересно.

Мы можем всю работу в циклическом процессе найти как площадь внутри цикла.

То есть вот эта работа А, которая дана в условии, она равняется площади вот этого прямоугольника.

Первая сторона прямоугольника равняется 4p0 - 2p0.

Это 2p нулевое.

Вторая сторона четырёхугольника, прямоугольника равняется Vнулевое, да? 3 - 2.

То есть вот эта площадь равняется 200 Джле.

Это значит, что просто произведение P нулевое Vнулевое равняется на 2. Надо

разделить 100 джоулей. Хоть какие-то

данные.

получили, да, из этого графика, из этого условия.

Значит, теперь нам надо просто количество теплоты Q1 2 выразить через Pну Vнулевое, потому что произведение

Pну Vнулево мы с вами знаем. Итак,

процесс 12 какой? Изохорный.

Он перпендикулярен оси объёма.

Работа в нём не совершается.

Зато я знаю, что количество теплоты, которое пойдёт в процессе 1 2, оно будет полностью расходоваться на изменение внутренней энергии,

которая равняется 3/2 Н RТ Т2 - Т1.

Раскрою скобки. 3/2

RТ2 ми 3/2 НR RТ1 из уравнения Менделеева Клоперона PV

равня NRT.

Я получу, что RRТ2 равняется а через вторую точку, да, потому что вторая температура. Смотрю, какие во

вторая температура. Смотрю, какие во второй точке давление и объём.

Это будет равняться давление 4пну на объём 2ну0.

Ар Т1 на что заменится? Смотрю через

первую точку. Давление в первой точке 2pну, объём 2вое 2p0 на 2V0.

Получается, что количество теплоты равняется 3/2 умножить 4 на 2 это сколько? 8 на 8

p0 v0 ми 3/2 4 p0 v0

двойка и четвёрка здесь двойка двойка и восьмёрка здесь четвёрка

12p0 v0 - 6p0 v0

это 6 p0 v0 то есть 6 у 100 600 джоле.

600 джоле. Это и будет ответ.

Это и будет ответ.

Есть ли вопросы какие-то?

Если нет, перейдём к закону Ома для полной цепи.

К закону Ома для полной цепи.

Как получилась последняя строчка? Вместо

RТ2 подставили 4p0 x 2v0 из уравнения Менделеева Клоперона. Вместо Rtт1

Менделеева Клоперона. Вместо Rtт1 подставили 2P0 у 2V0.

О'кей.

Мне вот интересно, те, кто заходят и пишут: "Запись будет вот хоть на на одно сообщение выше читают, что написано". Мне кажется,

подряд три человека зашло и спросило, будет ли запись. Хотя вверху уже трём человекам ответили, что запись будет.

О'кей. А переходим к закону Ома для полной цепи. Сначала рассмотрим, как в

полной цепи. Сначала рассмотрим, как в цепи у нас с вами двигается электрон.

Как он будет двигаться.

Мы с вами знаем, что электроны, в отличие от тока, двигаются от отрицательной обкладки к положительной по цепи. Вот есть электрон,

по цепи. Вот есть электрон, который двигается от отрицательной обкладки по цепи, доходит вот здесь до положительной обкладки и попадает внутрь источника

тока.

внутри источника тока он не может уже под действием поля передвинуться вот сюда вот к отрицательной обкладке,

чтобы снова попасть в цепь, потому что положительная обкладка его притягивает к себе, не даёт уйти, отрицательная обкладка отталкивает от

себя, не даёт подойти. То есть всё нацелено на то, чтобы электронно в цепь не вернулся. Но чтобы в цепи был

ток, должен постоянно циркулировать этот электрон. Много электронов по цепи.

электрон. Много электронов по цепи.

Значит, какая-то сила внутри источника тока всё-таки берёт за что надо этот электронскивает

насильно к отрицательной обкладке и пускает в цепь, чтобы он опять по цепи двигался. Доходит опять до плюса, опять

двигался. Доходит опять до плюса, опять его насильно перетягивают.

Так вот, эта сила называется сторонняя сила. Нам абсолютно ничего не надо знать

сила. Нам абсолютно ничего не надо знать про то, что это за сила, там, чему она равняется, какой она природы.

Не надо. Нам надо только знать, что это сторонняя сила. Некая сторонняя сила. И

сторонняя сила. Некая сторонняя сила. И

когда эта сила передвигает электронну источника тока, она совершает работу, чтобы передвинуть этот электрон.

И работа, которую совершает эта сторонняя сила, делить на тот заряд, который она

перенесёт внутри источника тока.

Вот эта дробь, результат деления будет называться ДС источника тока. Это характеристика

источника тока. Это характеристика источника тока EDS, которая по определению равняется работа

сторонних сил делить на перенесённый заряд. EDS измеряется как напряжение в

заряд. EDS измеряется как напряжение в вольтах.

Измеряется в вольтах.

Тот участок цепи, который находится снаружи, да, источника тока, называется внешний участок. То, что находится

внешний участок. То, что находится внутри источника тока, как догадываетесь, если, ну, всё нормально, называется внутренний источник. Ой,

называется внутренний участок цепи. Что

снаружи? Внешний участок цепи, то, что внутри - внутренний участок цепи.

Внутри источника тока электрон передвигается там почему-то тоже есть какое-то сопротивление. То

какое-то сопротивление. То сопротивление, которое внутри источника тока, обозначается маленькой буквочкой R и называется внутреннее сопротивление.

То сопротивление, которое находится на внешнем участке, обозначается R большое и называется внешнее сопротивление.

И закон Ома для полной цепи выглядит у нас следующим образом. Сила

тока, которая протекает в цепи, равняется источника тока

делить на всё внешнее сопротивление плюс внутреннее сопротивление.

Это и будет закон Ома для всей цепи.

А если у нас на внешнем участке цепи нет никакого сопротивления,

то есть R большое будет равняться нулю, то тогда источник тока получается замкнут только на вот это внутреннее внутри себя сопротивление.

И сила тока в таком случае будет максимальной, потому что здесь вот исчезнет ещё какое-то число в дробе, и она будет равняться делить на внутреннее

сопротивление. И такой режим работы,

сопротивление. И такой режим работы, источник тока, называется коротким замыканием. А вот эта сила тока

замыканием. А вот эта сила тока называется сила тока короткого замыкания.

EDS / R.

Стоит сказать ещё две вещи. Первое, ДС и внутреннее сопротивление источника тока - это характеристики источника тока.

Это означает, что они не зависят от того, что мы подключаем к источнику тока, и они от этого не меняются.

Подключу я 1 2 3 4 млрд резисторов, а не поменяется от этого ДС источника тока и его внутреннее сопротивление. Это

во-первых. Во-вторых, на внешнем участке цепи мы по-прежнему можем использовать закон Ома для участка цепи, например, для какого-то резистора, да? Если мы

знаем напряжение на резисторе, знаем его сопротивление, то силу тока через резистор мы можем найти как U де.

U / R.

Окей. Перейдём к задачкам.

Перейдём к задачкам.

Секундочку.

Так, рассмотрим какие-нибудь две несложненькие задачки.

Первая вот такая какая-то необычная с цепью. Смотрите, в электрической цепи

цепью. Смотрите, в электрической цепи схема, которая показана на рисунке, сопротивление резисторов такие-то. Эс

источника 36 В. Если внутреннее

сопротивление 1 Ом, а и внутреннее сопротивление 1 Ом, если сопротивление амперметра пренебрежимо мало, то амперметр показывает силу тока равную. А

даже если не перерисовывать цепь, я думаю, видно, что амперметр измеряет силу тока во всей цепи. Да, вот здесь начинает идти ток на положительной

обкладке, проходит через амперметр весь, и только вот в этой точки там на что-то разделяется. То есть, чтобы найти

разделяется. То есть, чтобы найти показание амперметра, надо найти просто силу тока во всей цепи.

И равняется EDS на R + R.

EDS мы знаем, внутреннее сопротивление знаем. Осталось найти всё внешнее

знаем. Осталось найти всё внешнее сопротивление. Скажите, пожалуйста,

сопротивление. Скажите, пожалуйста, понимаете ли вы, видели, видите ли вы вот невооружённым глазом, как здесь соединены все резисторы, то есть кто с

кем последовательно, кто с кем параллельно? Напишите пока что в чат.

параллельно? Напишите пока что в чат.

3че параллельно не особо. Давайте посмотрим, как мы

не особо. Давайте посмотрим, как мы можем здесь перерисовать эту цепь.

Смотрите. Ух ты. Вот у меня провод идёт до третьего резистора и четвёртого.

Это провод, который имеет один и тот же потенциал, потому что он ещё не дошёл до какого-то резистора, чтобы, э, было какое-то падение, напряжения, чтобы

изменился потенциал. Значит, я этот

изменился потенциал. Значит, я этот провод могу как хочу гнуть, там в точку соединять, перегибать как-то и так далее. Вот этот провод я перегну вот

далее. Вот этот провод я перегну вот таким вот образом. Он расходится на четвёртый и третий резисторы.

Вот это третий резистор, вот это четвёртый. R4 R3.

четвёртый. R4 R3.

Давайте посмотрим, что дальше происходит.

У меня вот после резистора R3 идёт провод, который потом разделяется на две части.

И вот этот зелёный провод тоже имеет другой, конечно, потенциал, но на протяжении всего зелёного провода одинаковый. То есть этот зелёный провод

одинаковый. То есть этот зелёный провод я тоже могу изогнуть, как хочу, каким хочу образом.

А вот после R3 он идёт, я его вот так

вот разгибаю на R1 и на R2. R1, R2.

Далее у меня есть провод оранжевый, который самый вот такой вот длинный. Он сразу три резистора

длинный. Он сразу три резистора соединяет и идёт к источнику.

То есть вот этот оранжевый провод тоже я могу каким хочу образом изогнуть. Я его изгибаю вот так.

изогнуть. Я его изгибаю вот так.

Смотрите, он будет идти вот так, вот так, вот так и вот так.

Получается, резисторы R1 и R2 соединены параллельно, а вместе они соединены последовательно с

третьим резистором, и весь верхний участок параллелен нижнему резистору R4.

Как ищем общее сопротивление?

Общее сопротивление R1 R2 R12 ищем как R1 на R2 R1 + R2. Эту

формулу можно использовать, когда у нас есть два параллельно соединённых резистора. Их общее сопротивление будет

резистора. Их общее сопротивление будет равняться перемножению сопротивлений делить на сумму.

Получаю R1 R2 6 на 12 6 + 12 72 на 18

это сколько?

72 / 18 4 Ома.

R3 и вот это всё параллельное соединение между собой соединены последовательно. Да, я могу заменить

последовательно. Да, я могу заменить резисторы R1 и R2 на один эквивалентный R12.

Тогда R1 2 3. Общее сопротивление всего верхнего участка, поскольку они соединены последовательно, будет равняться сумме

R12 + R34 + R3 8, это 12 Ом. 12 Ом.

И весь верхний участок, я вот заменяю их эквивалентным резистором R1 2 3, соединён параллельно с нижним резистором R4. Опять ситуация, где два параллельных

R4. Опять ситуация, где два параллельных резистора.

Тогда всё сопротивление будет равняться R1 2 3 на R4.

R1 2 3 + R4. Сразу видно, кто занимался на курсе января.

Ответы пошли прямо первые.

Так 12 ужа 4 де 12 + 4. Кто мне написывает? Кто

мне наяривает?

Не наяривайте.

48 де на 16 это будет что ли.

Правильно я посчитал? 3 Ома, да?

И тогда сила тока равняется, где оно 36 / 3 + 1,

то есть 36 / 4 - это 12 А.

12 А.

Ну, то есть сложность в задаче была только в том, чтобы перерисовать цепь.

Да, в самой формуле закона Ома для полной цепи абсолютно никакой сложности нету. Согласны? Согл не согол.

нету. Согласны? Согл не согол.

Блин, он так завозит. Плюс завоз. W в

чат, если завёз.

А, о'кей. А P4

не 24 Ома, это правда. Я что-то не туда посмотрел.

это правда. Я что-то не туда посмотрел.

P424 Ома.

А получается это 12 на 24 + 24. То есть сложность ещё в том, чтобы

+ 24. То есть сложность ещё в том, чтобы не быть слепошаром в этой задаче. Вот ещё в чём сложность.

12 на 24 12 + 24. Я, честно, такой вот уровень сложности иногда не прохожу, где вот надо не слепым быть.

Это 8 получается Ом.

И тогда здесь 36 на 8 + 1 - это 36 на 9- это 4 А.

4 А.

О'кей.

Вопросиков не видел. Да, вопросиков не видел.

Поэтому пойдём дальше.

Последняя наша с вами задачка на сегодня. К источнику тока, внутреннее

сегодня. К источнику тока, внутреннее сопротивление которого 2 Ома, подключены две лампочки, соединённые между собой параллельно. Сопротивление каждой

параллельно. Сопротивление каждой лампочки 8 Ом. Амперметр, сопротивление

которого пренебрежимо мало в неразветвлённой части цепи показывает силу тока 2 А. Если одна из лампочек перегорит, то амперметр покажет силу

тока равным. Итак,

тока равным. Итак, вначале цепь у нас выглядит вот таким вот образом. Амперметр находится в

вот образом. Амперметр находится в неразветвлённой части цепи. Лампочки

соединены параллельно. Амперметр

показывает силу тока И1.

Нам надо найти, какую силу тока он покажет, когда одна из лампочек перегорит.

Это как бы значит, что для тока останется только один путь. Например,

верхняя лампочка перегорела, и ток пойдёт только через нижнюю лампочку.

Соответственно, уменьшится внешнее увеличится простите внешнее сопротивление.

А и сила тока будет уже другая. Как

будем искать? Здесь нам помогает знание о том, что внутреннее сопротивление и у источника тока не меняются вне зависимости от того, что там во внешней

цепи происходит.

Это значит, если мы распишем первую силу тока, первую силу тока и выразим из неёs, мы

это же S, чтобы посчитать вторую силу тока.

Итак, S первого уравнения - это I1R1 + R.

R1 - это общее сопротивление двух параллельно соединённых резисторов.

Когда два, ну, несколько одинаковых резисторов соединяют параллельно, их общее сопротивление равняется сопротивлению одного делить на их

количество.

Их сопротивление одного 8 Ом.

Их количество два.

Покажи двоечку.

А, получается 4 ома.

И тогда равняется 2 на 4 внутреннее дано. Дано 4 + 2 это 8

на 2 16 В. Это получается

ДДСисточника.

Подставляем этос для нахождения тока. Во

втором случае получаем 16 делить на R2 резистор останется один. Ну, лампочка,

да? То есть сопротивление внешнего участка будет равняться сопротивлению этой лампочки.

Да, 12. Спасибо.

12.

R2 будет равняться 8 R2, получается 1,2 А.

Это второй вариант ответа. Второй вариант ответа.

вариант ответа. Второй вариант ответа.

Это была наша последняя на сегодня задачка. До того, как вы уйдёте, напомню

задачка. До того, как вы уйдёте, напомню вам про то, что у меня есть курс, на который идёт запись. На февраль будем проходить оптику, квантовую, ядерную

физику, основы теории относительности специальной. Вот, э, супер прикольные

специальной. Вот, э, супер прикольные темы, суперлегко их можно усвоить.

Поэтому если вы придёте, то мега будет круто. Поднимете свои баллы,

круто. Поднимете свои баллы, натренируетесь, набьёте руку, и будет у вас всё в жизни вообще замечательно.

Вот. А записаться можно по ссылке в этом в описании. Забыл слово.

Почему половине оно равно? Ну, потому

что, если посчитать, оно будет равно половине. Можно либо посчитать по

половине. Можно либо посчитать по формуле общего сопротивления для а параллельных резисторов, либо знать

правило, что если одинаковые соединены резисторы, то общее равняется сопротивлению одного делить на их количество. И тут два не потому, что

количество. И тут два не потому, что поровну, а потому, что их две штуки, поэтому делится на два.

А какие остальные темы будут? Ну, оптика

- это геометрическая оптика, это линзы.

Геометрическая оптика - это отражение преломления света. Линза - это,

преломления света. Линза - это, собственно, линзы, зеркала. Аа далее

волновая оптика - это интерференция, дифракция, длина волны, всё, что с этим связано. А

связано. А основы квантовой физики - это у нас постулаты бора, это фотоэффект, это

фотоны, всё, что с ними связано, основы ядерной физики, ядерные реакции, а-а, состав ядра. А что ещё часто

состав ядра. А что ещё часто встречается?

Вот это вот. Ну и основа специальной теории относительности - это основа специальной теории относительности.

Они не такие частые, вроде бы, но просто актуальны для ЦТ. Но они в сумме дают сколько? Два задания на оптику, одно

сколько? Два задания на оптику, одно задание на м квантовую ядерную физику, одно, вернее, просто на квантовую, одно

задание на ядерную. То есть в сумме это четыре задания. без четырёх заданий вы

четыре задания. без четырёх заданий вы можете, если это в Б-части задания, и 90 не получить. Так что, ну аа если с

не получить. Так что, ну аа если с другой стороны подумать, то чаще всего они не сильно сложны и их можно реально просто натренировать.

И если их решить, то вы наоборот повысите балл, если потеряете его где-то какие-то баллы потеряете там на механике или на электродинамике.

РЦ прошлого года. Не думайте про РЦ, честно. Вот я про Думайте про РЦ, как

честно. Вот я про Думайте про РЦ, как типа подготовиться и как готовиться к C, но не думайте про РЦ в формате, что надо запоминать, где были какие задания, на

какие темы и так далее. Потому что всё это отдельные тесты. Никогда нет такого в физике, то что ЦТ или C будет похоже

на РТ или похоже на РЦ, не дай бог.

Вот поэтому про то, по какие тесты на что похожи, не думайте, а то задурите себе голову. Честно, абсолютно честно

себе голову. Честно, абсолютно честно говорю.

Всё, ребятки, пора идти, пора идти кушать и делать все остальные физиологические дела вам. А мне не надо,

мне только кушать. Вот. Аа поэтому это бы был была последняя задачка. Я вижу,

вы пишете про два последних слайда.

Это была последняя задачка. Следующая -

это мем. Следующая - это вот такой вот мем.

Вот.

Э, поэтому всем пока. Всем напоминаю,

что завтра у нас ещё будет в Telegram-канале отработка. Я скину

Telegram-канале отработка. Я скину задачки, которые надо будет порешать, чтобы отработать эти темы. Если у вас

есть друзья, знакомые, девушки, парни, кто готовится к ЦТЦ по физике, скидывайте Telegram-канал, будем

готовиться вместе, чтобы они знали, да, о существовании такого такой полезной штуки. Вот.

штуки. Вот.

Спасибо вам, что сегодня присутствовали здесь, что отвечали, писали в чате. Всех

обнял, всех поцеловал. В щёчку, конечно же. Ну, без всякого не думайте ни о чём.

же. Ну, без всякого не думайте ни о чём.

Всё, пока. Берегите себя и своих близких. Пока-пока.

близких. Пока-пока.